Грубая оценка времени жизни очарованных адронов

В нулевом приближении можно оценить время жизни очарованных адронов, рассматривая распад свободного с-кварка и пренебрегая влиянием входящих в состав адронов легких кварков. Последние выступают в этом приближении в роли так называемых спектаторов, т. е. зрителей, вполне безучастных.

В этом приближении время жизни с-кварка естественно вычислить в партонном приближении, рассматривая его распад на лептоны и свободные легкие кварки. Использование партонного приближения оправдывается большой массой с-кварка: . Однако, как мы увидим ниже, масса с-кварка не настолько

веляка, чтобы полученные результаты могли претендовать на количественное соответствие экспериментальным данным.

Еслн учесть, что распады с испусканием тяжелого -лептона сильно подавлены, а испускание пары кварк—антикварк входит с цветовым фактором 3, то время жизни с-кварка легко выразить через время жизни мюона, как мы это уже делали, рассматривая распады -лептона:

В отличие от распада -лептона, масса которого точно определена, в распаде с-кварка выбор величины допускает известный произвол. В частности, не вполне ясно, следует ли подставлять впартонную формулу значение массы токового кварка или конституентного кварка . В первом случае , во . Ниже мы обсудим выбор те, используя экспериментальные данные по временам жизни и -мезонов и относительным вероятностям их инклюзивных полулептонных распадов. Выделенность этих последних обусловлена тем, что в партонной модели их вероятности рассчитываются более надежно, чем вероятности чисто адронных распадов, поскольку в полулептонных распадах -мезонов роль спектаторных антикварков минимальна.