Главная > Курс лекций по теории звука
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

Излучаемая мощность

Расчет энергии, протекающей через сферическую поверхность радиуса наиболее наглядно может быть выполнен, если использовать не комплексные выражения для а тригонометрические функции от волнового аргумента Мгновенная работа давления на поверхности сферы, отнесенная к единице времени, будет равна:

Среднее значение работы на единицу площади за единицу времени, т. е. мощность, проходящая через или интенсивность звука, будет равна на основании соотношения (4, 5):

Таким образом, в сферической волне интенсивность выражается через амплитуду звукового давления так же, как и в плоской волне, но через амплитуду скорости частиц выражение интенсивности получается более сложное.

Выражение для можно записать также в форме

аналогичной выражению для мощности переменного тока. Полная мощность, излучаемая сферой радиуса

где уже введенная ранее величина активного механического сопротивления. В новой интерпретации величина приобретает смысл сопротивления излучения. Заметим, что величина может быть также вычислена с помощью комплексных выражений для по формуле:

В среднем за период второй и третий члены в выражении для дадут нуль. Однако за четверть периода от до получится среднее значение мощности, протекающей через поверхность сферы радиуса Полная работа, расходуемая излучателем за время от до

Полученная величина представляет кинетическую энергию массы (присоединенной массы), обладающей амплитудой скорости соответствующей скорости на поверхности сферы. Таким образом, работа, производимая излучателем за первую четверть периода, расходуется на создание кинетической энергии За следующую четверть периода от до величина мощности будет той же, но с противоположным знаком. Это значит, что кинетическая энергия, запасенная присоединенной массой за первую четверть периода, будет отдана излучателю обратно.

Из сказанного ясно, что мощность, связанная с компонентой скорости, отстающей на 90° от давления, является реактивной мощностью, аналогичной мощности, потребляемой индуктивностью в цепи переменного тока.

Кинетическая энергия, связанная с реактивной компонентой скорости, может быть представлена как сумма кинетических энергий всех элементов среды, окружающих излучатель и колеблющихся с амплитудами, соответствующими реактивным компонентам скорости, убывающим по мере удаления от поверхности излучателя (см. гл. 8).

Пульсирующая сфера служит хорошей аппроксимацией при расчете звукового поля любых источников пульсационного типа при условии, что длина волны значительно больше размеров источника. В этом случае дифракционные явления приводят к тому, что излучение распределяется равномерно во все стороны, какова бы ни была форма пульсационного источника. Пульсационный характер имеет, например, излучение мембраны телефона, задняя сторона которой закрыта и не может излучать звук. Такой же характер имеет излучение звука сиреной, где происходит выталкивание воздуха через ряд отверстий. Во всех случаях, когда линейные размеры излучающего элемента), можно подсчитать излучение, принимая где объемная скорость, создаваемая пульсирующим источником. Скорость колебания отдельных частей телефонной мембраны изменяется, увеличиваясь от края к центру; в этом случае причем интегрирование совершается по всей поверхности мембраны. Для сирены будет представлять суммарный поток скорости через все отверстия, равный расходу сжатого воздуха за секунду. Во всех этих случаях излучаемую мощность можно подсчитывать по формуле:

1
Оглавление
email@scask.ru