Интенсивность звука в поле осциллирующей сферы
Интенсивность звука равна среднему потоку мощности через 
Полная (глобальная) излучаемая мощность получится интегрированием 
по всей сфере:
Из этого вывода очевидно, что активное сопротивление 
обусловлено потерей энергии на излучение.
Радиальная компонента скорости частиц 
определяется дифференцированием по 
величины 
Тангенциальная компонента скорости частиц 
где 
Сравнение этого выражения с соотношением (4, 13) показывает, что отстает по фазе от 
на 90°. Вследствие этого
получим поток энергии в тангенциальном направлении 
равный нулю.
Для сферической волны, вызываемой равномерной пульсацией шара, так же как для плоской волны, интенсивность звука 
Интенсивность звука, создаваемая осциллирующей сферой, выражается не так просто. В самом деле, используя соотношения (4, 13) и (4, 17), получим:
Только при 
интенсивность звука 
Выражение для интенсивности звука равномерно пульсирующей сферы в функции амплитуды скорости 
(см. формулу (4, 12)) при 
тождественно с аналогичным выражением для плоской волны. Нетрудно показать, что для осциллирующей сферы
При 
