Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 7. Интеграл энергииДвижение голономной системы с
В результате интегрирования этой совокупной системы дифференциальных уравнений второго порядка мы находим
и
где Среди Рассмотрим общий случай движения системы, когда функция Лагранжа координат
Пользуясь далее уравнениями Лагранжа, получаем
Перенося член, содержащий сумму, в левую часть и меняя порядок суммирования и дифференцирования, находим
Если функция Лагранжа
Отсюда после интегрирования будем иметь
Полученный интеграл носит название обобщенного интеграла энергии. В общем случае его не следует смешивать с физическим интегралом энергии, как суммы кинетической и потенциальной энергий системы. Кинетическую энергию системы Т, как указывалось, можно представить в виде суммы трех слагаемых, представляющих однородные функции соответственно второй, первой и нулевой степеней от обобщенных скоростей:
Следовательно, функция Лагранжа будет иметь вид
и потому на основании известной теоремы Эйлера об однородных функциях получим
Таким образом, обобщенный интеграл энергии (5.37) можно записать в такой форме:
Этот интеграл, называемый интегралом Якоби, не совпадает с полной энергией системы, равной
так как в выражении (5.38) отсутствуют члены, содержащие обобщенные скорости Члены, линейно зависящие от обобщенных скоростей и входящие в выражение кинетической энергии, но не входящие в обобщенный интеграл энергии (5.38), носят название гиростатияеских членов. Механические системы, для которых функция Лагранжа может быть представлена как разность между кинетической и потенциальной энергиями, и притом кинетическая энергия есть квадратичная функция от обобщенных скоростей Вернемся теперь к обобщенному интегралу энергии (5.37). Если механическая система подчинена стационарным связям, то ее кинетическая энергия является однородной функцией только второй степени от обобщенных скоростей:
где
совпадает при этом с полной энергией системы:
Полученный результат носит название закона сохранения механической энергии. Отметим, что энергия системы обладает свойством аддитивности, т. е. полная энергия системы равна сумме энергий ее составных частей. Это свойство энергии вытекает из свойства аддитивности функции Лагранжа Рассмотрим примеры. 1. Случай, когда кинетическая энергия системы есть однородная квадратичная функция обобщенных скоростей. Рассмотрим движение в поле силы тяжести несвободной точки М, находящейся на поверхности круглого цилиндра радиуса Вводя цилиндрические координаты
Но так как точки М остается на поверхности цилиндра радиуса
Потенциальная энергия точки в поле силы тяжести равна
и функция Лагранжа, следовательно, будет иметь вид
В рассматриваемом примере выполнены все условия, при которых имеет место закон сохранения полной механической энергии, так как движение точки происходит в потенциальном поле, а кинетическая энергия есть однородная квадратичная функция обобщенных скоростей.
Рис. 20 Действительно, имеем
и
т. е. закон сохранения полной механической энергии выполняется. 2. Случай, когда кинетическая энергия не есть однородная квадратичная функция обобщенных скоростей. Рассмотрим движение в поле силы тяжести несвободной точки М, находящейся на поверхности круглого цилиндра радиуса Воспользуемся результатами предыдущей задачи. Обозначая через с вращающимся цилиндром, и замечая, что
Отсюда следует, что кинетическая энергия не является однородной квадратичной функцией обобщенных скоростей. Имеем
Так как функция Лагранжа
не зависит от времени
Однако легко видеть, что постоянная С не совпадает со значением полной механической энергии точки
Действительно, подставляя значения производных
в формулу (5.41), получаем
или в сокращенной записи:
Отсюда следует, что
|
1 |
Оглавление
|