Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 291 292 293 294 295 296 297 298 299 300 301 302 303 304 305 306 307 308 309 310 311 312 313 314 315 316 317 318 319 320 321 322 323 324 325 326 327 328 329 330 331 332 333 334 335 336 337 338 339 340 341 342 343 344 345 346 347 348 349 350 351 352 353 354 355 356 357 358 359 360 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 2. Стационарные волныПод стационарной волной будет подразумеваться следующая форма возмущения среды:
Выражение (2.1) представляет собой некоторый стационарный профиль у, перемещающийся в пространстве с постоянной скоростью и. Можно перейти в систему отсчета, движущуюся со скоростью и. Это делается заменой
Тогда
является уравнением, определяющим форму профиля. Мы уже знаем, что нелинейность приводит к укручению профиля волны и к ее опрокидыванию, если только нет какого-либо фактора, препятствующего этому процессу. Тогда в результате компенсации противоположных тенденций и образуется стационарная волна. Ударная волна. В предыдущем пункте было показано, что диссипация может привести к образованию стационарной волны. Рассмотрим, как это происходит для уравнения Бюргерса. Подставим в (1.13) решение в форме (2.1):
Получаем
где штрих обозначает дифференцирование по переменной
Примем следующие граничные условия:
Тогда из (2.5) и (2.4) следует, что предельные значения скорости
и, кроме того, в уравнении (2.4) следует положить
Теперь легко записать решение уравнения (2.4) в виде
где
Выражение (2.7) представляет собой простейшую структуру ударной волны (рис. 8.5). Ширина фронта волны равна
Она стремится к нулю при Влияние дисперсии. Уравнение Кортевега — де Вриза (КдВ). Кроме диссипации, роль «сдерживающего» фактора при укручении фронта волны может сыграть дисперсия волн, т. е. нелинейная зависимость частоты фурье-гармоник от волнового числа:
Рис. 8.5. Стационарный профиль ударной волны Это обстоятельство привело к большому числу различных следствий, которые мы собираемся последовательно обсудить (ком. 1). В линейном случае при отсутствии диссипации закон дисперсии обычно имеет вид
Если, например, колебание близко к звуку, то разложение выражения (2.9) в ряд по малым значениям
где Причина, по которой нелинейный член
Учет нелинейного члена по теории возмущений приведет к появлению слагаемого
т. е. гармоники с волновым числом Для демонстрации этого эффекта рассмотрим уравнение Кортевега — де Вриза, описывающее обширный класс нелинейных задач (ком. 2):
Если бы мы отбросили нелинейный член и положили решение в форме (2.11), то это привело бы к дисперсионному соотношению (2.10) (ком. 3). Ищем решение (2.12) в форме стационарной волны типа (2.1):
Подставляя (2.13) в (2.12), находим
где
Интегрирование (2.14) один раз дает
Домножение на
Мы пришли к уравнению колебаний частицы с гамильтонианом
Роль времени играет переменная
где — константы, выражающиеся через Приведем финитные решения уравнения (2.17), следуя [5]. Они существуют при
где
При
называемый уединенной волной или солитоном. Чтобы несколько упростить выражение (2.19), не нарушая его структуры, положим
изображенный на рис. 8.6. Вид решений (2.18) и (2.19) нам уже знаком. Мы встречались с такими решениями при анализе нелинейных колебаний в гл. 1. Солитон (2.19) соответствует движению по сепаратрисе. Периодическая волна (2.18) имеет вид, изображенный на рис. 8.7. Если модуль х близок к единице, т. е. 1—1, то картина на рис. 8.7 очень близка к периодической последовательности солитонов. Период волны в этом случае равен
где В дальнейшем удобно пользоваться не константами Мы показали главное, т. е. что стационарное решение существует и дисперсия приостанавливает укручение фронта волны.
Рис. 8.6. Солитон
Рис. 8.7. Периодическая стационарнаяволнз Формула (2.20) показывает, что характерная ширина фронта имеет порядок
Рассмотрим теперь отношение нелинейного члена к дисперсионному в уравнении (2.12). Обозначим это число через
Из формулы (2.20) следует, что
Этот же результат (2.24) справедлив и для периодического решения (2.18) при 1. В качестве
или, если учесть определения (2.21) и (2.22),
Поскольку величина
Соотношения (2.23) и (2.27) показывают, что наши рассуждения об отсутствии опрокидывания как при наличии вязкости, так и при учете дисперсии среды, имеют достаточно четкую формальную аналогию. Ее можно продолжить еще в одну важную для нас сторону. Спектр периодических волн. Рассмотрим, как выглядит спектральное разложение нелинейной стационарной волны. Разлагаем (2.18) в ряд Фурье:
В случае, близком к линейному, коэффициенты Однако если то разложение (2.28) имеет совсем другой вид:
Оно показывает, что амплитуды фурье-разложения (2.28) близки к константе вплоть до Важность полученного результата мы сумеем оценить несколько позже. Она основана на том, что движение среды, характеризуемое бесконечным числом степеней свободы, можно при достаточно подходящих условиях свести к конечномерной задаче. Согласно формулам (2.25) и (2.26), связь между величинами
Далее мы увидим, что такого типа соотношения вообще присущи нелинейным периодическим волнам разной природы. Они означают, что следующие характеристики волны оказываются взаимно зависимыми: энергия волны (или ее амплитуда), период волны и ширина спектра. Нелинейная дисперсия. Обозначим через
Поскольку
Физический смысл нового соотношения очевиден — это нелинейный закон дисперсии волн. Действительно, в линейном случае или близко к нему
и соотношение (2.32) означает связь
Рассмотрим этот вопрос подробнее на примере нелинейного волнового уравнения
называемого также нелинейным уравнением Клейна-Гордона. Его линеаризация по малым у дает
где константа
Он — нелинейный и приводит к колебаниям с линейным законом дисперсии Рассмотрим стационарные волны
Подставим (2,37) в (2.34):
Уравнение (2.38) эквивалентно уравнению движения нелинейного осциллятора с массой
и гамильтонианом
Далее для определенности считаем
где
Поскольку
|
1 |
Оглавление
|