Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
Решения уравнения (13.15) с можно найти так же, как и в теории с билинейным взаимодействием:
В силу (13.16) можно исключить из левой части ненаблюдаемую величину после чего выражение в скобках переписывается как
представляет собой граничное значение аналитической функции комплексной переменной и в гл. 11 мы находим, не имеет нулей при Фактически Поскольку отлична от нуля лишь при мы получаем, что (13.15) имеет ненулевое решение для всех и для . Вклад от точки будет обозначаться через чтобы удовлетворить перестановочным соотношениям, следует умножить его на множитель смысл и величину которого мы вскоре определим. Мы можем суммировать изложенные положения в виде уравнения
где в знаменателе соответствует интегрированию (13.10 а) с запаздывающей функцией Грина. Решение для можно получить так же, как и в гл. 11, с помощью функции Грина, вводя четырехмерную фурье-компоненту Мы не будем повторять здесь эту процедуру, а приведем лишь результат
Видно, что играет ту же роль, что и оператор связанного состояния в теории с билинейным взаимодействием, однако величина как мы скоро увидим, не нормирована на 1. Аналогичным образом фурье-преобразование от (13.18) имеет вид
можно найти так же, как и в теории с билинейным взаимодействием:
после чего выражение в скобках переписывается как 
представляет собой граничное значение аналитической функции комплексной переменной 
и в гл. 11 мы находим, 
не имеет нулей при 
Фактически 
Поскольку 
отлична от нуля лишь при 
мы получаем, что (13.15) имеет ненулевое решение для всех 
и для 
. Вклад от точки 
будет обозначаться через 
чтобы удовлетворить перестановочным соотношениям, следует умножить его на множитель 
смысл и величину которого мы вскоре определим. Мы можем суммировать изложенные положения в виде уравнения
в знаменателе соответствует интегрированию (13.10 а) с запаздывающей функцией Грина. Решение для 
можно получить так же, как и в гл. 11, с помощью функции Грина, вводя четырехмерную фурье-компоненту 
Мы не будем повторять здесь эту процедуру, а приведем лишь результат
играет ту же роль, что и оператор связанного состояния 
в теории с билинейным взаимодействием, однако величина 
как мы скоро увидим, не нормирована на 1. Аналогичным образом фурье-преобразование от (13.18) имеет вид
