Главная > Элементарная квантовая теория поля
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

2.2. Свойства собственных состояний Н.

Состояние соответствующее подчиняется условию

а состояние с собственным значением получается -кратным применением :

Здесь точный нормировочный множитель, если нормирована. В этом легче всего убедиться методом индукции:

Используя это равенство раз, мы придем в конце концов к равенству

Этот метод можно применить для получения явного выражения как функций пространственной переменной q. Так как в этом представлении , то

откуда следует, что нормированная волновая функция основного состояния имеет вид

Высшие возбужденные состояния получаются теперь применением дифференциального оператора

Протяженность волновой функции основного состояния по порядку величины равна что соответствует квантовомеханической флуктуации координаты q около нулевой точки, как показано на фиг. 2.1. Формально мы можем определить эту величину следующим образом:

где q означает среднее значение q. Как легко видеть равенства (2.10) и эрмитово сопряжённого равенства, q равно нулю:

Этот результат очевиден также вследствие соотношения Таким же образом находим, что

С физической точки зрения этот результат представляет собой прямое следствие соотношения неопределенностей Наинизшая энергия не получается локализацией частицы строго на дне ямы, так как это привело бы к большой величине Др и, следовательно, к большой величине кинетической энергии. Так как средние значения координаты и импульса равны нулю, то среднее значение энергии оказывается равным Если это выражение минимизировать по при ограничении мы найдем, что его минимум достигается при и равен . Это значит, что энергетически наиболее выгодная ситуация соответствует

величине, близкой к (2.16), причем нулевая энергия оказывается равной не нулю, как в классическом случае, а . Квантовомеханические флуктуации подобного типа обычно малы, но иногда приводят к макроскопическим эффектам. Например, они препятствуют затвердеванию жидкого гелия при нормальном давлении.

1
Оглавление
email@scask.ru