21.3. Сравнение с экспериментом.

Зная точное значение вели чины потенциала, можно попытаться произвести количественное сравнение с экспериментом. С этой целью следует принять во внимание трансляционные степени свободы нуклонов и добавить к потенциалу (21.7) кинетическую энергию. Двухнуклонная волновая функция определяется, если записать двухнуклонное состояние

Если собственное состояние полной энергии, то удовлетворяет уравнению Шредингера

Чтобы решить это уравнение, необходимо диагонализовать в спиновом и изоспиновом пространствах. Это проделывается в большинстве руководств по ядерной физике [8] и приводит к хорошо известной системе уравнений, связывающих и -волны для основного состояния дейтрона. Поскольку наш потенциал (21.11) описывает только дальнодействующие силы, при его следует выбирать полуфеноменологическим образом. Однако квадрупольный момент и ннергия связи дейтрона чувствительны к виду волновой функции в основном на расстояниях и могут быть поэтому найдены с помощьюпотенциала (21.14) с константой связи, взятой из -мезон-нуклонного рассеяния. Тщательное исследование уравнения (21.16) [9] доказывает, что получить правильные статические свойства дейтрона очень трудно, если только константа связи не лежит в пределах 0,065 0,09. Параметры низкоэнергетического рассеяния, а именно длина рассеяния и эффективные радиусы в и Р-состояниях, также согласуются с решением (21.16) при

Недавно был найден способ, позволяющий непосредственно выделять из данных по рассеянию нуклонов часть, связанную с обменом одним -мезоном. Метод состоит в продолжении сечения рассеяния к нефизическим энергиям и углам, где промежуточный мезон становится реальным. В этой нефизической ситуации он может распространяться на большие расстояния, и амплитуда рассеяния имеет полюс. Вычет в этом полюсе непосредственно связан с перенормированной константой связи, и экспериментальные данные [10—11] дают значение в согласии с величиной, получающейся из других процессов.

При более высоких энергиях ситуация становится более сложной поскольку начинают играть роль такие зависящие от скорости силы, как спин-орбитальные. Эти силы, очевидно, выходят за рамки статической модели. Соответственно и их применение к таким процессам, как рождение -мезонов в нуклон-нуклонных столкновениях, весьма сомнительно, поскольку при энергиях выше порога этого процесса картина не может быть описана простой статической моделью.