§ 4.7. Влияние положения входного зрачка перед одиночным зеркалом второго порядка на аберрации третьего порядка

На рисунках 4.11-4.15 приведены зависимости коэффициентов аберраций третьего порядка (для одиночного зеркала второго порядка) от и от положения входного зрачка. Одиночное зеркало с может быть свободно от астигматизма, если надлежащим образом разместить входной зрачок. Из (4.57) следует, что при для всех зеркал второго порядка коэффициент дисторсии При если

Рис. 4.11. Зависимость коэффициента сферической аберрации I одиночного зеркала от

Это решение иллюстрируется рисунком 4.16. При при или при Изображение, которое

Рис. 4.12. Зависимость коэффициента комы II от положения входного зрачка и от квадрата эксцентриситета Заштрихованы области несуществующих комбинаций

Рис. 4.13. Зависимость коэффициента астигматизма различных зеркал второго порядка от положения входного зрачка

Рис. 4.14. Коэффициент средней кривизны поля IV различных зеркал в зависимости от положения входного зрачка

Рис. 4.15. Зависимость коэффициента дисторсии V от положения входного зрачка

Рис. 4.16. Решение уравнения определяющего необходимое положение входного зрачка для исправления дисторсии одиночного зеркала второго порядка

строит одиночное зеркало с не может быть свободно от дисторсии, где бы мы ни помещали входной зрачок.

Рассмотрим аберрации сплюснутого сфероида с Кривые коэффициентов аберраций в зависимости от положения входного зрачка приведены на рис. 4.17. Сферическая аберрация такого сплюснутого сфероида в 2 раза больше, чем у сферического зеркала. Забегая вперед, следует сказать, что ее можно компенсировать с помощью ретушированной (квазиплоской) пластинки, оптическая сила которой должна быть в 2 раза сильнее, чем у пластинки Шмидта (см.§ 9.2 и

Рис. 4.17. Зависимость коэффициентов аберраций сплюснутого сфероида от положения входного зрачка

9.9). При этом, если эту пластинку поместить в фокусе зеркала и совместить с нею входной зрачок то будут исправлены все аберрации кроме астигматизма. Последний может быть исправлен с помощью коррекционной линзы (рис. 4.18). Это система Райта.

Кривые зависимости коэффициентов аберраций от положения входного зрачка для параболического и сферического зеркал показаны соответственно на рисунках 4.19 и 4.20. Если входной зрачок поместить в центре кривизны сферического зеркала (при этом то будут исправлены все аберрации, кроме сферической и кривизны

Рис. 4.18. Схема камеры Райта с зеркалом в форме сплюснутого сфероида с коррекционной пластинкой во входном зрачке совпадающим с фокусом зеркала и линзой исправляющей астигматизм

Рис. 4.19. Зависимость коэффициентов аберраций третьего порядка параболического зеркала от положения входного зрачка

Рис. 4-20. Зависимость коэффициентов аберраций третьего порядка сферического зеркала от положения входного зрачка

поля. Сферическая аберрация может быть исправлена ретушированной квазиплоскопараллельной пластинкой, что и предложил Шмидт, создав знаменитую камеру Шмидта (см. § 9.1).