Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 6.11. Тензор энергии-импульса-натяжений электромагнитного поля в вакууме.Переход к четырехмерным величинам объединяет величины, связь между которыми при трехмерном подходе была завуалировала. Для свободной частицы в один 4-вектор слились энергия и импульс. Электрическое и магнитное поля в 4-пространстве объединились в тензор электромагнитного поли. Энергия и импульс электромагнитного поля оказываются составляющими тензора, в который, кроме энергии (скаляра в трехмерном случае) и импульса (трехмерного вектора), входит еще и трехмерный тензор натяжений Максвелла. Нам придется сначала привести результаты теории Максвелла в трехмерной формулировке. 1. Закон сохранения энергии для зарядов и поля. Этот закон непосредственно вытекает из уравнений Максвелла: умножив скалярно (6.56а) на Е, а (6.57а) на Н и вычитая полученные выражения, будем иметь
Имея в виду тождества
откуда после интегрирования по произвольному объему
Слева в (6.119) стоит изменение во времени энергии электромагнитного поля в объеме Т. Эта энергия определяется в теории Максвелла через плотность энергии (энергию едипицы объема)
интегрированием по объему:
Рассмотрим самый простой случай — заряды в вакууме. В этом случае
Эта сила вводится в теорию, чтобы перекинуть мостик между теорией поля и силовым действием со стороны поля на заряженные тела, помещенные в поле. В равенстве (6.119) есть выражение
Во второй член правой части (6.119) введен вектор Пойнтинга
а сам иитеграл представляет собой поток вектора
Вектор Пойнтинга (6.124) обычно интерпретируется как поток опергии в единицу времени через едипичную площадку, расположенную нормально вектору Пойнтипга. Такая интерпретация вовсе не обязательно следует из уравнений Максвелла. Прямое следствие уравнений Максвелла, которому можно придать смысл закона сохрапепия энергии, — интегральное соотношение (6.119). Ясно, что любая добавка 2. Закон сохранения импульса для зарядов и поля. К закону сохрапсния импульса можно подойти так. Умножим (6.56а) векторно на В, а (6.57а) векторно на
Здесь учтено, что
Воспользуемся векторным тождеством:
Вычитая соответствепно левую и правую части (6.126) из тождества
(см. (6.566) и (6.576)), получим окончательно выражение
которое можно переписать и виде
где введен тензор натяжений Максвелла
Тензор (6.128), симметричный в вакууме и изотропных телах, уже несимметричен в телах анизотропных, где он определяется согласпо последнему равенству в (6.128). Интегрируя по произвольному объему в области, где существует электромагнитное поле, получим
В (6.127) снова предположено, что мы имеем дело со свободными зарядами в вакууме, на которые действует сила Лоренца (6.122). По второму закону Ньютона
где Р — импульс частиц, заключенных в объеме Г? Интеграл по объему, стоящий в левой части равенства (6.129), преобразуется в поверхностный интеграл (по поверхности, охватывающей объем Г):
Выражения
представляют собой силу, действующую на бесконечно малый участок поверхности
определив при этом плотность импульса поля в вакууме
и, следовательно, импульс поля в объеме Г как
Соотношение (6.132) вместе с определением (6.133) выражает закон сохранения импульса. Для полного поля, когда на граничной поверхности (6.132), и если добавить к каждой компоненте вектора
и соотношение (6.132) все равно удовлетворяется. Здесь все аналогично тому, когда мы выбираем выражение для вектора Пойнтинга из теоремы о сохранении энергии или ищем выражение для плотности тока смещения. Нага выбор определяется тем, насколько правильны все следствия такого выбора. Тензор натяжений (6.128) в вакууме, где Заметим в заключение, что из соотношения (6.132) ясно, что определения плотности импульса и тензора натяжений тесно снизаны между собой. Переопределив выражение для плотности импульса, мы сразу же изменяем выражение для Резюмируем результаты для вакуума: как следствие максвелловских уравнений, электромагнитному полю в вакууме необходимо приписать плотность импульса, определяемую формулой (6.133). Тогда формула (6.132) выражает закон Ньютона: приращение суммарного импульса зарядов и поля в объеме Т равно сумме действующих на этот объем сил. Эти силы удается записать в виде поверхпостпых сил, т. е. сил, действующих на поверхность, ограничивающую объем Т. Переход к четырехмерным выражениям можно осуществить следующим образом. Докажем сначала, что плотность 4-силы
где
Справа в (6.134) в первом слагаемом суммирование идет по Чтобы получить соотношение (6.134), нам понадобятся уравнения Максвелла, записанные в виде (6.60) и (6.67); мы их перепишем в удобном для нас виде:
Начнем преобразование четырехмерной плотности силы:
Мы использовали (6.135) и применили правило дифференцирования произведения. Займемся теперь вторым членом в последнем звене равенства (6.137):
В цепи равенств (6.138) проводятся следующие операции. Переход ко второму звену основан на том, что с учетом антисимметрии тензоров
Поэтому вместо одного члена берем полусумму двух равных вырн жений, стоящих в левой и правой частях равенства (6.139). В третьем эвене произведена замена немых индексов, не меняющая результата суммирования: индекс I заменен на индекс к, и наоборот, т. е. вместо Однако результат (6.138) остается справедливым также и для однородной изотропной среды. Как легко убедиться, компоненты тензоров пространственных и временных компонент. Из общего вида тензоров
Но тогда, начиная с пятого звена (6.138), последующая цепь равенств перепишется так:
Последнее звено равенства (6.138), а также третье звено равенства (6.142) написаны по правилу дифференцирования произведения:
Так как множители а и Разумеется, этот результат формально очевиден из того, что в системе Для того чтобы объединить первый член в (6.137) со вторым в окончательной форме (6.138) или (6.142), нужно, чтобы дифференцирование в обоих членах шло по одним и тем же переменным. Но перейти к дифференцированию по другой переменной можно с помощью символа Кронекера
Теперь можно записать уже выражение для
В первом слагаемом сделаем замену немых индексов суммирования: индекс к заменим на
где Итак, компоненты 4-силы Из этого обстоятельства и определения тензора Найдем теперь компоненты
Двойка перед скобкой появилась потому, что из-за антисимметричности
Займемся теперь отдельными компонентами. Найдем, например,
Мы обпаружили, что показать, что все компоненты тензора
Компопента
Аналогично
Компоненты
Левый верхний квадрат, состоящий из девяти величин, определяет тензор натяжений Максвелла. Он становится релятивистски правильной величипой после обрамления его энергетическими величинами
Мы учли, что трехмерный импульс электромагнитного поля в вакууме имеет составляющие ляющую
Интегрируя тождество (6.153) по произвольному объему, получим
В левой части (6.154) стоит изменение суммарного импульса частиц и суммарного импульса поля:
К правой части (6.154) применим теорему Гаусса — Остроградского:
последпий переход учитывает симметрию тензора Та
а с другой,
Следовательно, можно записать (6.158) так:
Иптегрируя выражение (6.159) по произвольному объему в поле, получим, учитывая (6.121) и (6.123),
причем к члену Таким образом, в релятивистской теории максвелловские натяжения, импульс и энергия поля в вакууме слились в одну тензорную величину — тензор энергии-импульса-натяжений. Законы сохранения энергии и имнульса стали выражаться единым соотношением. Принципиально важным свойством тензора энергии-импульса-натяжений является его симметрия. Для электромагнитного полк в вакууме отсюда сразу следует фундаментальное соотношение между плотностями потока энергии и импульса:
Легко убедиться в том, что «след» тензора т. е. сумма его диагональных компонент, равен нулю. Установив тензорную природу натяжений, импульса, потоки и плотности эпергии электромагнитного поля, мы автоматически получаем и правила преобразования этих величин при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой. Мы выпишем лишь те формулы преобразования, которые нам понадобятся. Подставляя зпачепия компонент (6.151) в общие формулы (П.1.31), мы получим
|
1 |
Оглавление
|