Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 2. Модель Хиггса(Подробное изложение принципов, затрагиваемых в данном параграфе, можно найти в работе Бернстейна Андерсон [12] указал на то, что при наличии дальнодействующих электромагнитных сил теорема Голдстоуна может оказаться в релятивистском случае столь же неприменимой, как и в нерелятивистском (см. также работу [126]). Модель, в которой это очень просто показывается, предложена Хиггсом [106—108] (см. также [62, 96]). Как выяснилось, все заметно упрощается, если заострять внимание не на дальнодействующем характере сил, а на локальной калибровочной инвариантности электромагнетизма (конечно, это две тесно взаимосвязанные стороны). Здесь мы приводим простую абелеву модель Хиггса. Позже мы покажем, что ничего практически ценного эта модель не дает, но она подсказывает нам, как следует строить практически ценные неабелевы модели. Обобщим калибровочное преобразование (5.4) на локальный случай
подобно тому, как это было сделано в формуле (3.21). (Константа связи
Действуя точно так же, как в гл. 5, § 2, мы предположим, что
и положим
Выразив величину (6.8) через поле мы увидим, что наряду с другими появляются два следующих члена:
Член (6.11), очевидно, можно (и это оказывается правильным) интерпретировать как выражение того, что «фотон» приобрел массу
[Поскольку — Интерпретация же члена (6.12) менее очевидна. В нем смешиваются оба поля
Таким образом, поле Проще всего, по-видимому, воспользовавшись калибровочной свободой, положить
Этим условием фиксируется калибровка [так же как условием (3.7) фиксируется калибровка поля
но более ничего примечательного в них нет. В частности, пропагатор для соответствующий лагранжиану (6.8) и (6.11), совпадает с обычным пропагатором (2.26). Мы избавились от двух безмассовых частиц: «фотон» приобрел массу, а голдстоуновского бозона не стало. Полное же число свободных одночастичных состояний не изменилось. В исходном лагранжиане (6.8) было две частицы со спином
|
1 |
Оглавление
|