Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 5. Общий случай неабелевых преобразованийДопустим, что мы решили обобщить все сказанное в данной главе, заменив фазовые преобразования (6.7) неабелевыми калибровочными преобразованиями (как это делается, об этом чуть ниже). Тогда значения констант связи фиксируются раз и навсегда множителем Теперь покажем, как можно обобщить модель Хиггса, перейдя к неабелевой группе симметрии [120]. Начнем сразу с общего случая. Хотя это и влечет за собой некоторое усложнение формализма, но принципы при этом становятся более ясными, нежели в некотором частном случае. Общий формализм понадобится нам в гл. 15, однако читатель по желанию может перейти сразу к гл. 7, для которой содержание данного параграфа несущественно. Мы объединим обобщенную модель Голдстоуна, изложенную в конце гл. 5, § 4, и общий случай полей Янга — Миллса, рассмотренный в § 3 гл. 4, так чтобы иметь локальную калибровочную инвариантность относительно группы Формализм гл. 4, § 3 обобщается лишь в одном отношении: теперь группа Плотность полного лагранжиана имеет вид
где
Действительные антисимметричные матрицы
Потенциал Так же как в гл. 5, мы предположим, что
и положим
Тогда выражение (6.24) дает массовый член для поля
(тильдой
Дополнительное слагаемое Хоофта в лагранжиане, фиксирующее калибровку и являющееся обобщением члена (6.17),
погашает величину (6.31) и дает следующий массовый член:
Чтобы лучше выявить механизм нарушения симметрии группы
Предположим, что она имеет ранг
где
Для нахождения матриц
а матрица С диагонализовала симметричную
Величины Теперь произведем замену базиса в пространстве регулярного представления группы
Аналогично этому заменим базис в пространстве представления, которому принадлежит поле
(Возможно, что на практике такие преобразования не совсем удобны, но они позволяют более четко выявить структуру теории.) При таких обозначениях из равенств (6.35) и (6.36) вытекает условие
Отсюда следует, что существует подгруппа группы В новом базисе, в силу условия (6.35), массовый член (6.30) принимает вид
демонстрируя тем самым, что поля (6.39) являются собственными состояниями с определенным значением массы. Поля
В заключение заметим, что существуют также поля
или в соответствии с условием (6.35)
Таким образом, члены второго порядка в разложении V равны
что приводит, вообще говоря, к ненулевым массам для хиггсовских частиц. Эта массовая матрица будет положительной при условии, что Абелевой модели, о которой говорилось в § 2, соответствовали Общий анализ нарушения симметрий в рамках теории групп проводится в работе Ли [138].
|
1 |
Оглавление
|