§ 14. Полярное разложение оператора и формулы Кэли в евклидовом пространстве
1.
В § 12 было установлено полярное разложение линейного оператора в унитарном
пространстве. Совершенно аналогично получается полярное разложение линейного
оператора в евклидовом пространстве.
Теорема
9. Линейный оператор
всегда представим в виде произведений
, (124)
, (125)
где
и
– неотрицательные
симметрические, а
и
– ортогональные операторы; при этом
, где
– вещественные
многочлены.
В
том и только в том случае, когда
– нормальный оператор, множители
и
(множители
и
) между собой
перестановочны.
Аналогичное
предложение имеет место для матриц.
Отметим
геометрическое содержание формул (124) и (125). Будем откладывать векторы
-мерного точечного
евклидова пространства из начала координат. Тогда каждый вектор будет
радиус-вектором некоторой точки пространства. Ортогональное преобразование,
осуществляемое оператором
(или
), является вращением в этом
пространстве, поскольку оно сохраняет евклидову метрику и оставляет на месте
начало координат. Симметрический же оператор
(или
) осуществляет «дилатацию»
-мерного
пространства (т. е. «растяжение» вдоль
взаимно перпендикулярных направлений
с различными в общем случае коэффициентами растяжения
(
– произвольные
неотрицательные числа). Согласно формулам (124) и (125) произвольное линейное
однородное преобразование
-мерного евклидова пространства можно
получить, осуществляя последовательно некоторое вращение и некоторую дилатацию
(в любом порядке).
2.
Подобно тому как это было сделано в предыдущем параграфе для унитарного
оператора, рассмотрим теперь некоторые представления для ортогонального
оператора в евклидовом пространстве
.
Пусть
– произвольный
кососимметрический оператор
и
. (126)
Тогда
–
ортогональный оператор первого рода. Действительно,
и
.
Покажем,
что любой ортогональный оператор первого рода представим в виде (126). Для
этого возьмем соответствующую ортогональную матрицу
. Поскольку
, то согласно
формуле (123)
(127)
.
Определим
кососимметрическую матрицу
равенством
. (128)
Поскольку
,
то
из (127) и (128) следует:
. (129)
Матричное
равенство (129) влечет операторное равенство (126).
Для
представления ортогонального оператора второго рода введем в рассмотрение
специальный оператор
, определив его в некотором
ортонормированном базисе
равенствами
. (130)
–
ортогональный оператор второго рода. Если
– произвольный ортогональный оператор
второго рода, то
и
суть
операторы первого рода и потому представимы в виде
и
, где
и
– кососимметрические
операторы. Отсюда получим формулы для ортогонального оператора второго рода
. (131)
Базис
в
формулах (130) можно выбрать так, чтобы он совпадал с базисом
в формулах (120)
и (122). Определенный таким образом оператор
будет перестановочен с
; поэтому две
формулы (131) сольются в одну
. (132)
Остановимся
еще на формулах Кэли, устанавливающих связь между ортогональными и
кососимметрическими операторами в евклидовом пространстве. Формула
, (133)
как
легко проверить, переводит кососимметрический оператор
в ортогональный
. Из (133) можно
выразить
через
:
. (134)
Формулы
(133) и (134) устанавливают взаимно однозначное соответствие между кососимметрическими
операторами и теми ортогональными операторами, которые не имеют
характеристического числа
. Вместо (133) и (134) можно взять
формулы
, (135)
. (136)
В
этом случае роль особой точки будет играть число
.
3.
Полярное разложение вещественной матрицы в соответствии с теоремой 9 позволяет
получить основные формулы (117), (119), (121), (123), не прибегая к включению
евклидова пространства в унитарное так, как это было сделано ранее. Второй
вывод основных формул опирается на следующую теорему:
Теорема
10. Если две вещественные нормальные матрицы подобны:
, (137)
то
эти матрицы вещественно- и ортогонально-подобны:
. (138)
Доказательство.
Поскольку нормальные матрицы
и
имеют одни и те же характеристические
числа, то (см. 2. на стр. 246) существует такой многочлен
, что
.
Поэтому
вытекающее из (137) равенство
может
быть записано так:
. (139)
Переходя
в этом равенстве к транспонированным матрицам, получим:
. (140)
Сопоставление
(137) с (140) дает:
. (141)
Воспользуемся
теперь полярным разложением матрицы
:
, (142)
где
[
– многочлен] –
симметрическая, а
– вещественная ортогональная матрица.
Поскольку согласно (141) матрица
перестановочна с
то она же перестановочна с
матрицей
.
Поэтому подставляя в (137) выражение для
из (142), будем иметь:
.
Теорема
доказана.
Рассмотрим
вещественную каноническую матрицу
. (143)
Матрица
(143) нормальна и имеет характеристические числа
. Так как нормальные матрицы имеют
простую структуру, то любая нормальная матрица, имеющая те же
характеристические числа, подобна (а в силу теоремы 10 вещественно- и
ортогонально-подобна) матрице (143). Таким образом, приходим к формуле (117).
Совершенно
так же получаются формулы (119), (121), (123).