§ 5. ЗАКОН ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ ФАРАДЕЯ
Найдем теперь дифференциальную форму закона электромагнитной индукции Фарадея. Для этого воспользуемся формулировкой Максвелла (1.17) и ограничимся случаем неподвижных контуров (как учесть движение контура, мы установим в § 50). Так как, по определению, э. д. с. индукции в контуре С равна
то, применяя теорему Стокса, преобразуем (1.17) к виду
где 
- правоориентированная поверхность, натянутая на контур С. Ввиду произвольности 
из (5.2) следует, что
(дифференциальная форма закона электромагнитной индукции Фарадея).
Согласно (5.3), переменное магнитное поле В порождает в каждой точке пространства вихревое электрическое поле 
(рис. 5.1) с отличной от нуля циркуляцией (5.1)
Рис. 5.1
(в противоположность потенциальному электростатическому полю, для которого 
так как 
). Взаимосвязь электрического и магнитного полей, выражаемая уравнением (5.3), позволяет рассматривать их как различные проявления единого электромагнитного поля.
(см. скан)
