возбуждение, когда 
В этом случае 
представляет собой число полуволн тока, укладывающихся в длине антенны. В соответствии с (44.3) можно принять
и ввести электрический вектор Герца 
который в волновой зоне [см. (44.14)] может быть записан в виде
Подставляя (45.1) в (45.3), находим
Используя сферические координаты, начало которых помещено в середину антенны, имеем 
и (45.4) принимает вид
Вычислим интеграл (45.5):
Заметим, что 
Поэтому [см. (44.19)] усредненная по времени угловая плотность мощности излучения равна
или с учетом (45.6)
В дальнейшем нас будет интересовать случай резонансного излучения, когда 
и (45.7) принимает вид
Из (45.8) видно, что минимумы излучения определяются условием 
откуда
т. е. число минимумов равно 
а число максимумов совпадает с 
и равно, таким образом, числу полуволн, укладывающихся
в длине антенны. Угловое распределение мощности излучения (диаграмма направленности) для 
изображено на рис. 45.1.
Рис. 45.1
Если 
велико 
то первый максимум излучения приходится на угол В этом случае
в то время как для центрального максимума (если 
т. е.
Поэтому интенсивность первого бокового лепестка излучения антенны больше интенсивности центрального лепестка 
раз, т. е. в основном излучение идет в направлении проводника антенны, который играет в этом случае роль ведущей линии (волновода).
Усредненная по времени полная мощность излучения антенны [см. (45.8)] равна
где сопротивление излучения
Заменой переменной 
приводится к виду
где 
постоянная Эйлера, 
-интегральный косинус.
Пренебрегая при 
малым членом 
получим
в которой возбуждается ток частоты 
Направляя ось 
вдоль антенны и замечая, что на ее концах 
исследуем тот простейший случай, когда в антенне возбуждена гармоническая стоячая волна тока плотностью
некоторое целое число, определяющее тип возбуждения антенны. Особый интерес представляет резонансное
