§ 9. УЧЕТ ТОКОВ НАМАГНИЧЕНИЯ И ПОЛЯРИЗАЦИИ

Если воспользоваться представлением (2.13) для плотности связанных токов то видно, что

где плотность тока намагничения, дополнительная плотность тока, названная плотностью тока поляризации:

Физический смысл этого тока проясняется, если воспользоваться представлением (7.5) для вектора Р:

Очевидно, что плотность тока связана с изменением относительного расположения зарядов в молекулах, чем и обусловлено ее название.

Если имеется намагниченная и поляризованная среда, то в уравнении (6.3), содержащем плотность тока необходимо учесть токи намагничения и поляризации. Очевидно, это уравнение следует записать в виде

Используя (8.5) и (9.2), получаем

Вводя обозначение

и замечая, что [см. (7.6)] приводим уравнение (9.3) к виду

где вектор напряженности магнитного поля.

Отметим, что в общем случае намагниченность весьма сложно зависит от магнитной индукции В. Это хорошо видно на примере ферромагнетиков. Однако существуют и такие магнетики, у которых для не очень сильных полей намагниченность пропорциональна магнитной индукции В. К ним относится большинство диамагнетиков и парамагнетиков. Для них можно положить т. е. [см. (9.4)]

где Эти линейные зависимости можно записать в виде

где

Исторически первоначально магнитное поле вводилось посредством закона Кулона для фиктивных магнитных зарядов, поэтому названа магнитной восприимчивостью, а магнитной проницаемостью.

Как мы уже отмечали, существует два вида простейших магнетиков: диамагнетики и парамагнетики. Для диамагнетиков т.е. — а для парамагнетиков т. е.