Главная > Теория электричества
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

§ 32. Максвелловский вектор смещения D.

Следствием пространственных зарядов и поверхностных зарядов появляющихся при поляризации, является соответствующее расхождение силы поля

Но эти уравнения выражают собой следующее: поле вектора в изоляторе не имеет источников. Его нормальная составляющая не претерпевает никакого скачка на границе двух изоляторов.

Введем для этого вектора особое обозначение: "электрическое смещение" (displacement у Максвелла)

который характеризуется, следовательно, следующими свойствами:

1) Внутри незаряженного изолятора всюду

2) На границе двух изоляторов нормальная составляющая везде непрерывна.

Положение конечно по существу лишь следствие положения 1, так как поведение на пограничной поверхности всегда можно вывести путем допущения непрерывного перехода от одного изолятора в другой и подходящим предельным переходом, принимая также во внимание, что

С введением вектора тесно связано понятие об истинных и свободных зарядах, которые играли большую роль в прежних курсах электродинамики. Свободные заряды определяются как источники а истинные заряды — как источники Если в однородный диэлектрик поместить металлический изолированный шар с зарядом то этот заряд частично компенсируется поверхностным зарядом граничащего с шаром диэлектрика, так что источником является лишь свободный заряд Напротив, истинный заряд остается при этом неизменным, ибо, согласно его определению, его можно получить из свободного заряда вычитанием пространственных зарядов и поверхностных возникающих при поляризации. Если в последующем будет говориться просто о зарядах, то всегда будут подразумеваться истинные заряды, т. е. источники Из этих положений следует:

3) При наличии истинных зарядов (это будут, значит, заряды на металлических частях или заряды, введенные как-нибудь в изолятор) интеграл по поверхности дает общий заряд, содержащийся в объеме. В частности, поверхностная плотность заряда на металле, граничащем с изолятором, дается нормальной составляющей

Для плотности заряда, распределенного в объеме, имеем

4) В изотропном изоляторе согласно (85) и (86)

где может быть какой угодно функцией координат, а сила электрического поля всюду свободна от вихрей в областях непрерывности:

тангенциальные составляющие непрерывны на поверхностях разрыва

В некоторых курсах вектор определяют сразу по формуле (88). Отметим поэтому, что такое определение носит гораздо более частный характер, чем данное в (86). Оно справедливо только тогда, когда поляризация пропорциональна силе поля Оно неприменимо для случая кристаллических сред. У кристаллов направление в общем отлично от направления На место скалярной диэлектрической постоянной выступает здесь тензор

Но все же здесь существует еще линейная связь между Позднее мы увидим, что в случае ферромагнетизма, при вполне

аналогичном соотношении между магнитной индукцией В и силой магнитного поля о такой связи уже не может быть речи. Напротив, соотношений (86) можно непосредственно перенести и на этот случай.

Следствием пограничных условий (непрерывность нормальных составляющих и тангенциальных составляющих имеющих место на границе двух изоляторов, является своеобразный закон преломления силовых линий: если и углы между силовой линией и нормалями с двух сторон поверхности разрыва, то из

и

в соединении с (88) прямо следует

Следовательно при входе в изолятор с большим сдловые линии удаляются от нормали.

1
Оглавление
email@scask.ru