Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
§ 72. Решение Герца.
Рассмотрим в этом параграфе специальна поле, которое создается такими токами и зарядами, изменяющимися во времени, при которых вся эта система (передатчик) сосредоточена, в весьма малой области около начала координат. Физически это означает следующее: размеры передатчика должны быть малы по сравнению с длиной волны
производимого им излучения, а также малы по сравнению с расстоянием
на котором мы исследуем поле передатчика. Тогда для потенциалов
из которых по (189а и b) выводится поле, всюду, за исключением лишь области, непосредственна примыкающей к началу координат, справедливы уравнения
Простейшее решение, пригодное для нашей цели, мы получим, если потребуем, чтоб А зависело только от расстояния
от начала координат, и чтобы этот вектор всюду имел одинаковое направление.
за ось
это направление и попробуем положить
Так как
должно зависеть только от
и решение его:
где означает функцию аргумента
, остающуюся пока произвольной. Тогда в силу
оказывается по существу определенным и
:
Но
Отсюда мы получаем
Тем самым удовлетворяется и
Чтобы понять, далее, физический смысл этого решения, рассмотрим
для области, столь близкой к передатчику, что можно пренебречь запаздыванием по сравнений) с
и членом с
в знаменателе по сравнению с членом с
в знаменателе. Если, например, как это большей частью имеет место в применениях,
меняется во времени периодически, и, значит,
то, согласно
Если выбрать здесь
то, действительно, можно зачеркнуть, во-первых, в тригонометрических функциях, во-вторых, член
Вблизи передатчика
наше решение будет, значит
предотавляет собой электростатический потенциал электрического диполя, момент которого
направлен вдоль положительной оси
Напротив, А, согласно закону Био-Савара, является векторным потенциалом элемента тока
Следовательно, если представить себе на расстоянии
два металлических шара с зарядами
и соответственно
то они эквивалентны диполю момента
Если заряд изменится вследствие того, что шары будут соединены через искровой промежуток или проволокой, то в соединяющем участке
пробежит ток
Таким образом, условие
в этой схеме выполняется.
Рис. 57. Векторный потенциал линейного осциллятора.
Если теперь мы разберем наше решение (193) и (193а) для любых значений
то тем самым мы получим излучение волн диполя момента
находящегося в начале координат и ориентированного по оси
Для обсуждения значений
вычисляемых по (189а и b), введем полярные координаты
а и отложим ось
вдоль направления
Тогда прежде всего
Но согласно
а потому по правилам § 20
или
Далее, для
по
имеем
или
Это и есть поле нашего передатчика на любых расстояниях. Разберем его для двух предельных случаев
Вблизи передатчика
перевешивают члены с высшей степенью
в знаменателе, и потому
Как и следовало ожидать, согласно данному выше приближенному вычислению, это есть магнитное поле элемента тока
и статическое поле диполя момента
На больших расстояниях от передатчика
действительными оказываются, наоборот, только члены с
Это есть область волдовой зоны, для которой, следовательно,
Поэтому в волновой зоне векторы
имеют одинаковую величину; они перпендикулярны друг к другу и к радиусу-вектору
Их величина падает от экватора к полюсу
как
Но это — картина линейно поляризованного волнового излучения, которое распространяется от передатчика в направлении
Электрический вектор колеблется по касательной в меридианной плоскости, магнитный — по параллели.
Вычислим еще излучение
т. е. энергию, которая переносится данной в (195) сферической волной через поверхность сферы радиуса
за одну секунду. Между двумя широтами
и лежит площадь
Вводя вектор Пойнтинга
получим
Рис. 58. Электрическое и магнитное напряжение в волновой зоне линейного осциллятора.
Этот интеграл при подстановке
дает
и, следовательно,
зависит от радиуса
лишь постольку, поскольку излучение
в момент времени
определяется состоянием передатчика в момент
времени
.
Замечательно, что запаздывание в выражении (193) для А совершенно необходимо для того, чтобы волна (195) получилась сферической. Сферическая волна получается как раз тогда, когда при дифференцировании по
принимают
во внимание только в комбинации
, а "кулоновское
в знаменателе рассматривают как постоянную. Наоборот, действие вблизи передатчика получается тогда, когда дифференцируют только по Кулоновскому
рассматривая "Максвеллово r" в числителе как постоянную.