Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике § 21. ОКОЛОЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЕ В КАНАЛЕОколозвуковые течения в каналах были впервые исследованы Тейлором [1] и Мейером [1], использовавшими разложения в степенные ряды. Мы будем, как обычно, рассматривать каналы, симметричные относительно оси х и такие, у которых поперечное сечение сначала уменьшается, а потом увеличивается (сопла Лаваля).
Рис. 21.1. Имеется два типа околозвуковых течений в таком канале. В случае симметричного, или тейлоровского, типа течения имеются два сверхзвуковых включения, аналогичных тем, которые встречались в околозвуковом течении вокруг профиля (рис. 21.1, а). Ясно, что все трудности, встречавшиеся в теории профиля, вновь появляются и в этом случае. В несимметричном, или мейеровском, типе течения (рис. 21.1, б) звуковая линия простирается от одной стенки сопла до другой; вверх по потоку течение является дозвуковым, а вниз — сверхзвуковым. Можно, конечно, обратить направление течения мейеровского типа, но получаемое при этом решение представляло бы течение, неустойчивое по отношению к малым изменениям формы сопла. Пример течения мейеровского типа.Теория течений мейеровского типа была развита Астровым, Левиным, Павловым и Христиановичем [1], Франклем [6, 8], Фальковичем [1, 2], Лайтхиллом [1], Черри [4], Трикоми [2], Томотика и Тамада [1] и другими. Основные особенности этой теории могут быть хорошо описаны путем рассмотрения простого примера течения мейеровского типа в случае газа Трикоми. При исследовании задач о соплах удобнее использовать в качестве независимых переменных потенциал скорости
(Здесь и в дальнейшем мы опускаем штрихи.) Напомним, что
дают решение системы (21.1); это решение представляет течение мейеровского типа в сопле, если принять линии
Другие линии постоянной скорости являются конгруэнтными параболами (см. рис. 21.2). Легко установить, что величина А пропорциональна значению
Следовательно, через начало координат проходят две характеристики с уравнениями
Якобиан
Рис. 21.2. Три области, I, II, III, отображаются в одну и ту же область плоскости годографа. (От скверной привычки говорить о годографе такого течения как о римановой поверхности следует отказаться, так как накрывающая риманова поверхность характеризуется наличием только точек ветвления, но не складок.) Отображение с плоскости потенциала [плоскость Общий случай.Хотя мы рассмотрели весьма специальный пример течения в сопле, можно показать, что этот пример является типичным. Действительно, рассмотрим в физической плоскости течение через сопло, в котором скорость вдоль оси х представлена степенным рядом
причем
Подставляя этот степенной ряд в нелинейное уравнение (2.14), легко получаем рекуррентные соотношения для коэффициентов. Полученный степенной ряд будет сходиться для достаточно малых значений Теорема Коши — Ковалевской дает течение через сопло только в малой окрестности начала координат. Посредством более детального анализа Франкль доказал существование течения мейеровского типа в большом. Он показал, что если течение задано в физической плоскости вплоть до звуковой линии и если вдоль звуковой линии функция тока, рассматриваемая как функция от угла
а также соответствующим соотношениям для производной по 0, то это течение может быть продолжено через звуковую линию как сверхзвуковое течение в сопле без слабых разрывов. Это сверхзвуковое течение определено не единственным образом (см. § 19); можно еще задать распределение скорости вдоль положительной оси х при условии, что это распределение выбрано в виде достаточно гладкой функции и что оба предела
совпадают. Франкль нашел также способ получения течений в дозвуковой области, имеющих требуемые свойства. Его формула имеет вид
где Течения со слабыми разрывами.Существуют также течения мейеровского типа, в которых пределы (21.6) различны. В таких течениях имеется слабый разрыв вдоль одной из характеристик, выходящих из начала координат. Простой пример можно получить из описанного выше течения газа Трикоми. Следуя Фальковичу, мы будем искать течение, заданное формулами (21.2) в области плоскости
справа от характеристики
и граничным условиям
Элементарными средствами Фалькович показал, что эта краевая задача может быть решена, если Опять-таки этот результат является типичным. Франкль доказал в случае адиабатического уравнения состояния, что дозвуковое течение в сопле, определенное вплоть до звуковой линии и удовлетворяющее условиям (21.5), может быть продолжено как течение со слабым разрывом, если заданное распределение сверхзвуковой скорости вдоль оси х таково, что
Простое решение (21.2) нелинейной системы (21.1) содержится в семействе решений вида
где
функция О должна удовлетворять обыкновенному дифференциальному уравнению
Томотика и Тамада получили некоторое семейство решений этого уравнения (при
|
1 |
Оглавление
|