7.6.2. Рассеяние на детерминированной среде в приближении Борна первого порядка
Если среда линейна, изотропна и немагнитна, основополагающие соотношения имеют вид
где
обобщенная диэлектрическая восприимчивость, введенная в разд. 7.5.2.
Мы снова выразим полное поле
в виде суммы падающего поля и рассеянного поля
Тогда выражение (7.6.7а) для индуцированной поляризации принимает вид
где
Предположим, что рассеивающая среда слабая, в том смысле, что для всех значений ее аргументов поляризация, индуцированная рассеянным полем, много меньше поляризации, индуцированной падающим полем, т.е. что
и также что
В этом случае основные уравнения (7.6.5а) и (7.6.56) сводятся к
где
В уравнениях (7.6.11) фигурирует только электрический вектор Герца, потому что
среда предполагалась немагнитной. По этой причине мы опустили индекс
Заметим, что из уравнений (7.6.11) следует, что
Уравнения (7.6.11) вместе с уравнением (7.6.12) описывают рассеянное электромагнитное поле с той же степенью точности, какая получается при использовании приближения Борна первого порядка в квантовой теории рассеяния. Если функция обобщенной диэлектрической восприимчивости
известна,
может быть вычислено из уравнения (7.6.9а), и вектор Герца
может быть определен с помощью (7.6.12). Рассеянное поле во всех точках за пределами среды может быть тогда получено из уравнений (7.6.11). Для дальнейшего анализа будет полезно использовать фурье-образы векторов поля, а не сами векторы поля. Мы будем использовать такое же определение фурье-образов, как в уравнении (7.5.1), а именно,
и т.д. Если для
под знаком интеграла в уравнении (7.6.14) подставить выражение (7.6.9а), то после прямых вычислений найдем, что
где
Величины
являются, конечно, обобщением величин
с которыми мы имели дело раньше
и (7.5.14)].
Выполняя преобразование Фурье уравнений (7.6.11), мы легко получим следующие выражения для частотных компонент рассеянного поля:
где
— волновое число, связанное с частотой
и
Мы сейчас рассмотрим рассеянное поле в точках
в дальней зоне рассеивающей среды. Положим
где начало радиус-вектора
взято в некоторой точке в рассеивающем объеме и
единичный вектор. Когда
достаточно велико, мы, очевидно, можем записать (см. рис. 7.7)
следовательно,
Рис. 7.7. Иллюстрация обозначений, относящихся к приближению дальней зоны (7.6.21):
характерная точка в области источника
точка в дальней зоне
Используя асимптотическое приближение (7.6.22) в (7.6.19), мы получим следующее выражение для вектора Герца П:
где
— трехмерный пространственный фурье-образ
В силу того, что
является одномерным фурье-образом по времени
мы можем выразить
непосредственно через
в виде
Можно также представить
в виде выражения
которое получается, если подставить (7.6.15) в (7.6.24) и положить
Наконец, подставляя (7.6.23) в (7.6.17), замечая, что
когда
представляет собой точку за пределами рассеивающего объема, можно показать при помощи векторных тождеств, двухвременных функций Грина (Papas, 1965, разд. 2.2), или используя представление волновых полей угловым спектром [Friberg and Wolf, 1983, выражение (4.5)], что в точках дальней зоны