3.1.3. Соотношения между корреляционными функциями действительного и связанного с ним комплексного аналитических случайных процессов
Выведем ряд полезных соотношений для функций взаимной корреляции действительных случайных процессов, сопряженных процессов и связанных с ними комплексных аналитических процессов.
Пусть
представляют собой два действительных совместно стационарных, в широком смысле, случайных процесса с нулевым средним и пусть
и представляют собой связанные с ними аналитические сигналы. Поскольку выборочные функции стационарного случайного процесса не являются квадратично интегрируемыми (см. разд. 2.4), переход от
следует интерпретировать с некоторым предостережением. Во избежание математической сложности будем формально определять аналитические сигналы тем же способом, как это делалось в разд. 3.1.1; однако точный вывод формул может быть получен только в рамках теории обобщенных функций. Таким образом, если записать
то
где
Более того,
где
действительные функции, которые связаны преобразованиями Гильберта [см. (3.1.13)]. Так как по предположению
имеет нулевое среднее, т.е.
представляют собой однородные линейные преобразования
то они также имеют нулевые средние, т.е.
Так же, как и
процессы
являются стационарными, по крайней мере, в широком смысле.
Теперь рассмотрим функцию взаимной корреляции
двух комплексных процессов. Согласно обобщенной теореме Винера — Хинчина [см. (2.4.38)]
где
взаимная спектральная плотность двух процессов, определяемая формулой
Согласно
при
следовательно, уравнение (3.1.63) означает, что
Следовательно, уравнение (3.1.62) можно записать в виде
Поскольку интегрирование в правой части распространяется только на положительные частоты, то
аналитический сигнал. Если предположить, что
является квадратично интегрируемой функцией от
и использовать основное свойство аналитических сигналов (3.1.13), то получаем следующую теорему:
Теорема I: Если
представляют собой комплексные аналитические сигналы двух действительных, совместно стационарных, в широком смысле, случайных процессов с нулевыми средними, то функция взаимной корреляции
(предполагаемая квадратично интегрируемой) также представляет собой аналитический сигнал, его действительная
и мнимая
части,
связаны прямым и обратным преобразованиями Гильберта, т.е.
Чтобы получить другую полезную теорему относительно
рассмотрим функцию взаимной корреляции
где
Согласно выражениям (3.1.55) и (3.1.56) легко видеть, что функция
имеет представление Фурье
где
Функция взаимной спектральной плотности
двух сигналов
определяется формулой [см. (2.4.35)]
Согласно
равна нулю для всех положительных частот, тогда как, в соответствии с
равна нулю для всех отрицательных частот. Из (3.1.71) следует, что
Далее, согласно обобщенной теореме Винера — Хинчина [см. (2.4.38)] функция взаимной корреляции (3.1.67) имеет представление Фурье
и, с учетом (3.1.72), мы видим, что
Таким образом, мы доказали следующую теорему. Теорема II: При тех же условиях, что и в Теореме I,
для всех значений
Из теорем I и II вытекают другие интересные результаты. Подставляя (3.1.57) в (3.1.75) и приравнивая действительные и мнимые части, получим следующую теорему:
Теорема III: Если
два действительных, совместно стационарных, в широком смысле, случайных процесса с нулевыми средними, и
соответствующие сопряженные процессы (т.е. результаты преобразований Гильберта), то
В случае
мы имеем
положив
и опустив индексы, из (3.1.76) получим
Так как согласно формулам (3.1.58) и (3.1.59) имеем
выражения (3.1.77) означают, что:
Теорема IV: Дисперсия
действительного, стационарного, в широком смысле, случайного процесса
с нулевым средним равна дисперсии
сопряженного процесса
и в каждый момент времени два процесса некоррелированы.
Используя (3.1.57), выразим комплексную функцию взаимной корреляции
через действительные процессы
Если воспользоваться также соотношениями (3.1.76), то получим формулу
Если, как и раньше, обозначить действительные и мнимые части
через
соответственно, и приравнять в (3.1.78) действительные и мнимые части, то получим
Теорема V: При тех же условиях, что и в Теореме III, действительная и мнимая части функции взаимной корреляции
комплексных аналитических сигналов
связанных с действительными сигналами
определяются формулами
Рис. 3.6. Иллюстрация соотношения между корреляционными функциями действительного квазимонохроматического сигнала
и связанного с ним комплексного аналитического сигнала
Из этой теоремы и Теоремы I вытекает интересное следствие для квази-монохроматического, стационарного, в широком смысле, действительного случайного процесса
Спектр мощности такого процесса
сосредоточен в спектральной области, ширина которой мала по сравнению со средней частотой. Теперь, в соответствии с (3.1.79а) и Теоремой
где
автокорреляционная функция аналитического сигнала
связанного с
снова означает действительную часть. Из разд. 3.1.2 мы знаем, что
представляет собой комплексную огибающую
следовательно, в соответствии с (3.1.79а), также является комплексной огибающей
Общее поведение действительной автокорреляционной функции
показано на рис. 3.6. Ясно, что эффективная ширина
представляет собой меру времени корреляции
действительного процесса
а именно, временной интервал
на котором
коррелированы. В оптике, где обычно
флуктуирующее действительное поле, это время корреляции называют временем когерентности поля. Позже будет дано более точное определение (см. разд. 4.3.3).