15.6.2. Сечение рассеяния атомов
Из выражений (15.6.3) и (15.6.13) следует, что в пределе больших времен, в стационарном состоянии, интенсивность флуоресцентного света принимает вид
Преобразуем данное выражение в выражение для скорости испускания фотонов. Для этого вспомним, что
есть плотность энергии в пространственно-временной точке
Умножая
на
приходим к плотности потока флуоресцентных фотонов в стационарном состоянии
где было использовано определение (15.6.7) для (3. Интегрирование этой плотности потока по сфере радиуса
дает полный поток фотонов, т.е. скорость испускания фотонов
Данная величина стремится к
в случае достаточно сильного возбуждающего поля, что и следовало ожидать для атома, осциллирующего между возбужденным и основным состояниями.
Сравнивая выражение (15.6.15) для плотности потока флуоресцентных фотонов с соответствующим выражением для плотности потока фотонов, падающих на атом, можно получить выражение для эффективного сечения рассеяния атомом падающих фотонов. Это дает
что с учетом (15.6.1) сводится к
Используя определения (15.6.7) для частоты Раби
и константы затухания
полученный результат выражается в виде
где А — длина волны падающего света. Отношение плотностей потока флуоресцентного и падающего света, умноженное на
дает эффективное сечение рассеяния
атомом падающих фотонов. Следовательно, для рассеяния на угол О имеем
Сечение максимально при
но не равно нулю даже при
в случае рассеяния циркулярно поляризованного света атомом, совершающим переход типа
Наконец, интегрируя
по всем углам, приходим к выражению для полного сечения рассеяния