Зададим $p$ в виде (4), положив $p(t)=\cos (t)+\cos (\gamma t)+c\cos \left((k_1+k_2\gamma )t\right)$. Вычисление нормальной формы проводится как и раньше. Основное различие в вычислении вытекает из существования дополнительного члена в ${\mathrm{coef}}_2$, имеющего вид $c\dot{b}$, умноженного на некоторое ненулевое число. Граница полуострова как и прежде задается уравнением $D=0$. Для заданного значения $c$ (с соответствующим знаком, когда $|k|$ нечетный) находим нуль $D$ для некоторого малого $b$. Полученное значение — это «верхний конец» очага, если $b>0$, «нижний конец» при этом находится в нуле. Для $b<0$ положение обратное. На рис. 3 приведена соответствующая картина. С увеличением $c$ верхний конец очага поднимается, что было с успехом проверено вплоть до значения $c=0.5$. При бо́льших значениях начинает оказывать влияние «коллапс резонансов», описанный в следующем разделе.

Случай многих параметров с различными гармониками, т.е. замену члена с $c$ в (4) на сумму $\sum _{j=1}^m{c}_j\cos (k_{1,j}{\theta }_1+k_{2,j}{\theta }_2)$, также можно изучить с помощью метода нормальных форм. Рассматривая конкретный резонансе, в конечном счете получаем полином по переменным $b,c_j,j=1,\dots ,m$. Соответствующим выбором значений $c_j$ можно обнулить функцию $D$, что даст нам точку пересечения, соответствующую очагу неустойчивости. Как показано в [6], для любого (малого) значения $b$ число нулей (включая нуль при $b=0$ ) может достигнуть кратности резонанса $|k|$.