Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 291 292 293 294 295 296 297 298 299 300 301 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 5. Динамическая напряженность пластины с двумя вырезами. Момент на краях и падающая волнаРассмотрим случай, когда на краях двух одинаковых отверстий в пластине (см. рис. 7.1) задан равномерно распределенный изгибающий момент
Здесь, как и ранее, множитель
Приближенное решение получено из конечных систем, порядок которых соответствует
Рис. 10.7.
Рис. 10.8.
Рис. 10.9.
Рис. 10.10. граничным условиям с погрешностью 5%, но в большинстве случаев она составила доли процента. Вычисления проведены в шести равноотстоящих точках отрезка На рис. 10.7-10.22 представлены некоторые из полученных результатов. На рис. 10.11-10.22 штриховая кривая
Рис. 10.11.
Рис. 10.12.
Рис. 10.14.
Рис. 10.13. соответствует результатам, полученным по классической теории, сплошные кривые — результатам уточненной теории
Рис. 10.15.
Рис. 10.16.
Рис. 10.17.
Рис. 10.18. На рис. 10.7 -10.10 представлены результаты, полученные по классической теории. На рис. 10.7-10.16 показаны изменения
Рис. 10.19.
Рис. 10.20.
Рис. 10.22.
Рис. 10.21. Анализируя полученные результаты, можно сделать следующие выводы: наибольшие изменения величины Значения величин изгибающих моментов изменяются в довольно широких пределах с изменением Таблица 10.1 (см. скан) максимальны для близко расположенных вырезов и уменьшаются с увеличением расстояния между ними. С ростом частоты это уже не наблюдается и Изменения Полученные результаты позволили сделать некоторые заключения об интервалах применимости классической теории. В табл. 10.1 приведены верхние пределы интервалов Перейдем к задаче дифракции плоской изгибной волны на двух одинаковых круговых отверстиях [94]. Предположим, что волна распространяется в направлении оси
а в теории типа Тимошенко
Полное поле в пластине складывается из поля падающей волны и поля отраженных от отверстий волн. Считаем края отверстия свободными от напряжений, т. е. выполняются условия (1.66) или (10.10). Задача нахождения отраженного поля сводится к решению исходных волновых уравнений (1.69), (1.89) при следующих условиях на краях: в случае классической теории
в случае теории типа Тимошенко
где индекс
в случае классической теории и
в случае теории типа Тимошенко. Приближенное решение для отраженного поля найдено путем решения конечных систем, порядок которых соответствует Напряженное состояние определялось в тех же точках и для тех же параметров, что и в предыдущей задаче. На рис. На рис. 10.23 — 10.30 показано изменение Для полученных количественных результатов характерны те же свойства, что и для задачи, когда на краях вырезов заданы моменты. Для момента
Рис. 10.23.
Рис. 10.24.
Рис. 0.26.
Рис. 10.25. продольных волн на двух полостях в упругом теле. Такое явление назвали явлением «местного резонанса». Как видно из полученных результатов, величины моментов для различных толщин пластины между собой могут значительно отличаться, особенно для больших
Рис. 10.27.
Рис. 10.28.
Рис. 10.30.
Рис. 10.29. В табл. 10.2 приведены верхние пределы интервалов
|
1 |
Оглавление
|