§ 5. Последовательное и параллельное соединение импедансов.

Как уже упомивалось выше (см. § 2), комплексные обозначения позволяют написать для переменных токов закон, аналогичный закону Ома для постоянных токов. Это обстоятельство, совместно с законами Кирхгофа, дает возможность установить для импедансов, соединенных последовательно параллельно, теже самые правила, которые были получепы в § 5 гл. I для сопротивлений.

Фиг. 96.

Так, общий импеданс цепи, состоящей из нескольких импедансов соединенных последовательно, выражается следующим образом:

Поскольку мы имеем дело с векторами, следует брать векторную сумму

вместо алгебраической. Для параллельного соединения импедансов имеем

Так как обратная величина-комплексного числа равна то при параллельном соединении импедансов нужно откладывать на диаграмме векторы, длины которых обратные величины длин а аргументы имеют противоположный знак. Для получения результирующего вектора следует взять обратную величину модуля суммы этих величин и сменить знак аргумента суммы на обратный. На фиг. 96 показаны векторные диаграммы: слева — для случая последовательного соединения трех импедансов и справа — для случая параллельного соединения тех же импедансов, когда складываются обратные величины импедансов. Обратная величина импеданса часто называется полной проводимостью. Масштаб длин векторов на фиг. 95 задается окружностями единичного радиуса. Следует заметить, что при параллель пом соединении сумма обратных величин конечных импедансов может оказаться равной нулю. В этом случае результирующий импеданс равен бесконечности, т. е. ток такой частоты через цепь проходить может.