Для получения численных значений необходимо величины 
разбить на действительную и мнимую части. Это производится при помощи функций 
введенных Кельвином; для этих функций существуют таблицы (см., например, Двайт, 1050). Таким образом, имеем
Подставляя (11.35) и (11.36) в (5.437) и (5.440), можно найти разложение этих функций в ряд. Используя функции 
в выражении (11.34), умноженном на 
и взяв от него действительную часть, получим выражение для плотности тока в цилиндрическом проводнике радиуса а в виде
Полный ток в проводе в любой момент времени можно выразить через величину магнитного поля на поверхности проводника, поскольку они связаны между собой соотношением 
Из соотношений (11.34) и (5.440) после сокращенйя на 
имеем
или
Средняя рассеиваемая мощность, приходящаяся на единицу длины в кольце радиуса 
и толщины 
согласно выражению (11.10), равна
где 
величина комплексно-сопряженная 
Отметим здесь же, что вели чине 
часто встречающейся в рассматриваемых уравнениях, соответствует комплексно-сопряженная величина 
Поэтому
Полная мощность, рассеиваемая в проводе (на единицу его длины), равна
Этот интеграл является частным случаем интеграла (5.426) и получается из последнего при 
вследствие чего результат, записанный череа функции 
будет иметь вид
В соответствии с выражением (11.39) квадрат эффективного значения 
равен
Если 
сопротивление на единицу длины при постоянном токе, то высокочастотное сопротивление 
равно
где, как и во многих таблицах, индекс «нуль» опущен и, согласно выражению (11.27),
и 
— радиус цилиндра.
Энергию магнитного поля внутри провода можно определить, воспользовавшись соотношением (11.39):
Тогда для средней энергии внутри провода, согласно выражению (8.12), получим
где введены сокращенные обозначения 
вместо 
и о вместо 
Поскольку, в силу соотношения (5.440), 
этот интеграл совпадает с интегралом (5.426), если в последнем положить 
поэтому его значение через функции 
равно
При помощи формул (828.1), (828.2), (829.3) и (829.4) из справочника Двайта эти функции сводятся к функциям нулевого порядка. Учитывая, что средняя энергия равна — 
и что 
определяется выражением (11.41), для 
внутренней самоиндукции на единицу длины — получим
потому что, согласно § 34а гл. V, при 
функция 
обращается в бесконечность. Тогда вместо выражений (11.29), (11.32) и (11.33) для 
будем иметь следующее:
