§ 8. Теорема взаимности Грина для диэлектрических сред.
Пусть имеется два распределения электрических зарядов. Обозначим в выражении (3.20) через 
потенциал одного из них, через 
потенциал другого, а через 
диэлектрическую проницаемость среды. Если поверхность раздела двух сред с разными 
незаряжена, то на ней, согласно 
условию (1.48),
и из условия (1.49)
Подобное же соотношение можно написать и для 
так что интегралы по поверхностям разрыва исчезают. При отсутствии объемпых зарядов, т. е. при 
исчезает и объемный интеграл, поэтому
или
или
Таким образом, теорема взаимности Грина (2.30) остается в силе и в присутствии диэлектриков.
