Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
Рассмотренные принципы дают нам возможность уточнить смысл волны \( \psi \) и связать с ней совершенно новые представления.
Волна \( \psi \) не есть физическая величина в классическом смысле слова; она представляет собой лишь некий инструмент предсказания \( { }^{1)} \). Вид этой функции определяется данными предшествующих наблюдений за состоянием частицы и ее изменением во времени с момента последних наблюдений, которое описывается волновым уравнением. Хотя изменение волны \( \psi \) во времени является вполне определенным, это, как мы увидим, не дает возможности точно предсказывать результаты последуюших наблюдений: зная волну \( \psi \), мы не можем сказать, какое значение той или иной величины дадут измерения; мы можем сказать лишь, какие возможные значения и каковы их вероятности.
Каждый раз, когда новые наблюдения дают нам новые сведения о состоянии частицы, форму волны \( \psi \) приходится изменить. Это и понятно, ибо волна \( \psi \) есть лишь представление того, что нам фактически известно о состоянии частицы, но не представление объективной реальности.
Мы увидим, что наблюдения, проводимые одновременно в ходе одного и того же эксперимента, никогда не позволят нам узнать величины, связанные с частицей, точнее, нежели это допускается соотношениями неопределенностей Гейзенберга. Часть (можно даже сказать половина) величин, характеризующих частицу, в любой момент времени имеет некую неопределенность. Если мы точно измерим значения одних величин, то значения других, канонически сопряженных, останутся полностью неизвестными. Поэтому можно говорить о неких «максимальных» измерениях, которые могут дать нам максимум возможных сведений о состоянии частицы, не позволяя, однако, узнать его полностью. Если бы были возможны опыты, позволяющие точно узнать все сопоставляемые с частицей величины, то соотношения неопределенностей Гейзенберга, очевидно, больше не выполнялись бы, а из предыдущих рассуждений следует, что после подобного рода опытов мы не могли бы больше характеризовать состояние наших знаний волной \( \psi \). Однако мы увидим, что никакой опыт подобного рода невозможен вследствие существования кванта действия. В дальнейшем мы уточним приведенные соображения и разберем их более детально.
