Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике На нескольких примерах мы показали, что анализ измерения двух канонически сопряженных величин приводит к соотношениям Гейзенберга. Может быть, здесь читателю захочется возразить следующее. В момент времени \( t_{1} \) можно провести опыт, который покажет, что частица находится поблизости от точки \( A \), затем в последующий момент \( t_{2} \) – другой опыт, который покажет, что частица находится поблизости от другой точки \( B \) трехмерного пространства. Если промежуток времени \( t_{2}-t_{1} \) достаточно велик, то, казалось бы, скорость можно определить с очень большой точностью как \( v=\overline{A B} /\left(t_{2}-t_{1}\right) \), и тогда можно было бы сказать, что положение и импульс частицы одновременно измерены точно, а это противоречит соотношениям Гейзенберга. Однако такое противоречие является лишь внешним. В самом деле, прежде всего отметим, что если указанным способом измерять скорость большого числа частиц, находящихся в одном и том же начальном состоянии, то мы будем получать различные результаты. И действительно можно показать, что волновой пакет \( \psi \) очень малых размеров, соответствующий локализации частицы поблизости от \( A \) в первом опыте, в ходе своего распространения быстро расплывется и примет значительные размеры по истечении большого, как мы предполагали, интервала времени \( t_{2}-t_{1} \). В силу принципа интерференции в момент \( t_{2} \) область пространства, в которой может находиться частица, будет большой, в связи с чем ряд повторных опытов даст разные точки \( B \).
|
1 |
Оглавление
|