Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Первое важное следствие доказанных выше теорем формулируется так: если два полных оператора \( A \).и \( B \) коммутируют, то, взяв за базисные функции их общие собственные функции \( \varphi_{i} \), мы можем одновременно привести матрицы \( \boldsymbol{A} \) и \( \boldsymbol{B} \) к диагональному виду. В самом деле, два коммутирующих (по предположению) оператора \( A \) и \( B \) имеют одну и ту же систему собственных функций \( \varphi_{i} \), для которых Матричный элемент с индексами \( i, k \), соответствующий оператору \( A \) в системе базисных функций \( \varphi_{i} \), имеет вид а аналогичный элемент с индексами \( i, k \) для матрицы, соответствующей оператору \( B \), равен Из приведенных формул прямо следует, что если две матрицы \( A \) и \( B \) приведены к диагональному виду, то их диагональные элементы являются собственными значениями операторов \( A \) и \( B \). Обратно, если для некоторого выбора базисных функций \( \varphi_{i} \) матрицы \( A \) и \( B \), соответствующие полным операторам \( A \) и \( B \), принимают диагональный вид, то эти операторы коммутируют. Поэтому в системе базисных функций \( \varphi_{k} \) все компоненты Фурье функций \( A \varphi_{k} \) и \( B \varphi_{k} \) равны нулю, кроме компонент с индексом \( k \), которые совпадают с \( a_{k} \) и \( b_{k} \). Поэтому Таким образом, функции \( \varphi_{k} \) являются одновременно собственными функциями операторов \( A \) и \( B \), в связи с чем по основной теореме \( A B \equiv B A \). Рассуждения, которые мы только что провели, можно без труда обобщить на случай, когда по крайней мере один из операторов \( A \) и \( B \) неполон. Мы рассмотрим здесь лишь случай двух неполных операторов. Для него следствие формулируется следующим образом: если два неполных оператора \( \boldsymbol{A} \) и \( \boldsymbol{B} \) коммутируют между собой, то путем соответствующего выбора системы базисных функций матрицы \( A \) и \( B \) можно привести к диагональному виду. В самом деле, возьмем в качестве полной системы базисных функций, использованной при доказательстве случая 3 , систему собственных функций oneратора \( C \), которые зависят от переменных, не входящих ни в \( A \), ни в \( B \). Так как \( \boldsymbol{A} \) и \( \boldsymbol{B} \) по предположению коммутируют, выполняется соотношение (5) и, следовательно, верна формула Аналогично чем и доказывается наше утверждение. Деиствительно, предположим, что можно найти такую полную систему функций \( \omega_{i} \), зависящих от всех переменных \( x, \ldots, y, \ldots, z, \ldots, u, \ldots \), что Тогда все составляющие функций \( A \omega_{k} \) и \( B \omega_{k} \), рассматриваемые в системе базисных функций \( \omega_{i} \), будут равны нулю, кроме функций с индексом \( k \), откуда Таким образом, функции \( \omega_{k} \) являются одновременно собственными функциями операторов \( \boldsymbol{A} \) и \( \boldsymbol{B} \). Пользуясь свободой в выборе собственных функций операторов \( A \) и \( B \) для вырожденного случая, эти функции можно выбрать пропорциональными одновременно собственным функциям оператора \( A \) и оператора \( B \), что дает возможность положить Отсюда из доказательства обратного утверждения в случае 3 следует, что \( A \) и В коммутируют. Из сказанного выше естественным образом вытекает, что если два оператора \( \boldsymbol{A} \) и \( \boldsymbol{B} \) не коммутируют между собой, то соответствующие матрицы нельзя одновременно привести х диагональному виду. Это позволяет доказать следующую изящную теорему. Теорема. Если два оператора \( F_{1} \) и \( F_{2} \) коммутируют с третьим полным оператором \( A \), но не коммутируют между собой, то у оператора \( A \) должны быть вырожденные собственные значения. В качестве примера применения этой теоремы рассмотрим сферическисимметричную систему, гамильтониан \( H \) которой зависит только от расстояния \( r \) до начала системы координат. Как мы видели, операторы \( M_{x} \) и \( M_{y} \), соответствующие составляющим углового момента по осям \( O x \) и \( O y \), не коммутируют между собой. Но, как нетрудно убедиться, эти неполные операторы оба коммутируют с оператором \( H \). Отсюда следует, что у оператора \( H \) имеются вырожденные собственные значения. Поэтому вырожденность квантовых состояний сферически-симметричной системы – хорошо известный результат квантовой теории. Но полученное равенство \( [A, B] \varphi=0 \) может выполняться лишь в следующих двух случаях. Хотя эти операторы не коммутируют между собой, оператор \( M_{z} \) имеет Важное значение имеет случай, когда оператор \( [A, B] \) равен постоянной, умноженной на единичный оператор. К этому случаю относятся канонически сопряженные величины, для которых Отметим, что все изложенное справедливо и в случае непрерывного спектра.
|
1 |
Оглавление
|