6.7. Физические механизмы возникновения 1/f-шума и его теоретические модели
Выше мы рассмотрели свойства
-шума как статистического процесса, характер некоторых форм сигналов, приводящих к
-спектрам, и некоторые экспериментальные данные по исследованию
-флуктуаций. На этом фоне теперь уместно проанализировать некоторые из предложенных теоретических моделей этого явления. Легко видеть, что расхождения, а в некоторых случаях очевидное несоответствие результатов экспериментальных исследований очень сильно затрудняют построение удовлетворительной теоретической модели. И в самом деле, такой модели сейчас не существует. Моделям, которые имеются, в значительной мере недостает универсальности описания. Мы начнем с рассмотрения очень частного и скорее необычного случая
-шума.
6.7.1. 1/f-шум в конденсаторе с потерями
Эквивалентную схему конденсатора с потерями можно представить емкостью С, включенной параллельно резистору
который характеризует эти диэлектрические потери (рис. 6.4). Резистор обладает тепловым шумом, в этой схеме
представленным подключенным параллельно токовым генератором шума
который обусловливает флуктуации напряжения
на выходных клеммах в случае разомкнутой цепи. Ван-дер-Зил [62] отмечал, что в том случае, когда тангенс угла потерь не зависит от частоты, шум выходного напряжения имеет спектр
Это аргументируется следующим образом.
Рис. 6.4. Эквивалентная схема конденсатора с диэлектрическими потерями.
Если комплексная диэлектрическая постоянная диэлектрического материала с потерями, находящегося в конденсаторе, составляет
то тангенс угла диэлектрических потерь определяется выражением
а полная проводимость параллельной С-цепочки — выражением
где
площадь поперечного сечения и толщина диэлектрического слоя соответственно. Из сравнения уравнения (6.32) с выражением для полной проводимости эквивалентной цепи, изображенной на рис. 6.4, можно получить следующие выражения для величин емкости и сопротивления:
а если использовать уравнение (6.31), то
Далее, спектральная плотность токового генератора теплового шума описывается уравнением
а флуктуаций напряжения — уравнением
Комбинируя эти три последних уравнения, получаем
т. е. когда угол потерь
не зависит от частоты, имеет место закон
.
Это условие не выполняется на низких частотах, когда сопротивление потерь просто определяется проводимостью
диэлектрика
Так как данное выражение не зависит от частоты, тангенс угла потерь в выражении (6.34) обратно пропорционален частоте и, следовательно, функция
в выражении (6.37) имеет зависимость от со в виде
Поэтому шум конденсатора, обладающего диэлектрическими потерями, на очень низких частотах не описывается
-спектром.
Однако, согласно наблюдениям, на высоких частотах, когда потери определяются эффектами диэлектрической релаксации,
по существу не зависит от частоты. Этот факт трудно объяснить, используя единичное время релаксации; он может быть обусловлен некоторым распределением времен релаксации. Од-па из возможных функций распределения, которая приводит к отсутствию зависимости от частоты угла потерь в ограниченном диапазоне частот, была рассмотрена ван-дер-Зилом [64]. Таким образом, можно сказать, что в ограниченном диапазоне частот уравнение (6.37) описывает зависимость
Здесь мы не повторяем доводы ван-дер-Зила, поскольку они в основном такие же, за исключением мелких деталей, приводимых ниже в связи с рассмотрением
-шума в полупроводниках с некоторым распределением времен жизни носителей на ловушках.