Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
4.2. Некоторые разделы геометрической и волновой оптикиПрежде чем приступить к подробному обсуждению оптических резонаторов, уместно рассмотреть в этом разделе некоторые вопросы геометрической и волновой оптики, которые обычно не входят в элементарные учебники по оптике, но которые составили бы весьма полезный фундамент для данной главы. Таким образом, в разд. 4.2.1 мы дадим введение в матричную формулировку геометрической оптики в рамках приближения параксиальных лучей. В разд. 4.2.2 и 4.2.3 рассмотрим многочисленные интерференционные явления, которые имеют место соответственно в интерферометре Фабри — Перо и многослойном диэлектрическом покрытии. 4.2.1. Матричная формулировка геометрической оптикиРассмотрим луч света, который либо проходит через обратимый и поляризационно-независимый оптический элемент (например, линзу или зеркало), либо отражается от него. Если луч распространяется приблизительно вдоль оси
Рис. 4 7. К матричному представлению распространения луча через произвольный оптический элемент. Аналогичным образом лучевой вектор
где А, В, С и D — постоянные, характеризующие данный оптический элемент. Поэтому естественно записать (4.4) в матричном виде:
где матрица ABCD полностью характеризует данный оптический элемент в приближении параксиальных лучей.
Рис. 4.8. К вычислению АВСД-матрицы для случаев свободного распространения луча (а), распространения через линзу (б) и отражения от сферического зеркала (в). В качестве первого и простейшего примера рассмотрим свободное распространение луча на расстояние
и соответствующая AВСD-матрица запишется в виде
В качестве следующего примера рассмотрим распространение луча через линзу с фокусным расстоянием
Второе соотношение получается из хорошо известного закона геометрической оптики, а именно
В соответствии с (4.8а) и (4.86) АВСD-матрица в этом случае запишется в виде
Третий пример представляет собой отражение луча сферическим зеркалом с радиусом кривизны
В качестве общего замечания, которое справедливо во всех трех рассмотренных случаях, укажем на то, что определитель AВСD-матрицы всегда равен единице, т. е.
В табл. 4.1 мы привели лучевые матрицы для рассмотренных выше оптических элементов, а также для сферической границы раздела двух диэлектриков (задача 4.1). Заметим, что определитель ABCD-матрицы равен единице только тогда, когда показатели преломления на входной и выходной плоскостях одинаковы. Таблица 4.1. (см. скан) Лучевые матрицы для некоторых широко распространенных случаев Если известны матрицы элементарных оптических компонентов, то полную матрицу сложной оптической системы нетрудно получить путем разбиения ее на эти элементарные компоненты. Действительно, предположим, что внутри данного оптического элемента можно рассмотреть промежуточную плоскость с координатой
Если в (4.126) подставить выражение (4.12а) для вектора
Таким образом, полную ABCD-матрицу можно получить перемножением ABCD-матриц элементарных оптических компонентов. Заметим, что порядок, в котором матрицы располагаются в произведении, является обратным по отношению к порядку, в котором световой луч проходит соответствующие оптические элементы.
Рис. 4.9. Распространение луча через три различные плоскости в случае, когда две матрицы между плоскостями В качестве первого и, возможно, тривиального примера рассмотрим в среде с показателем преломления
Применяя хорошо известные правила перемножения матриц, нетрудно показать, что произведение двух квадратных матриц дает результирующую матрицу:
Это вычисление подтверждает тот очевидный вывод, что результирующее распространение эквивалентно свободному распространению на расстояние тривиального и более полезного примера рассмотрим свободное распространение на расстояние
Заметим, что определители обеих матриц (4.15) и (4.16) снова равны единице, причем это выполняется для произвольной последовательности оптических элементов, так как определитель произведения матриц равен произведению определителей.
Рис. 4.10. Распространение сферической волны, исходящей из точки Представленная выше матричная формулировка может быть весьма полезной для описания оптического резонатора в приближении геометрической оптики. Этот подход мы применим в разд. 4.7.3 для исследования устойчивости оптического резонатора из двух сферических зеркал. Матричная формулировка полезна не только для описания поведения луча, проходящего через оптическую систему, но также и для изучения распространения сферической волны. Действительно, рассмотрим сферическую волну, исходящую из точки
Заметим, что в (4.17) мы использовали соглашение, что
Выражение (4.18) является весьма важным результатом, поскольку оно устанавливает простое соотношение между радиусом кривизны
что является очевидным результатом. Теперь обратимся к сферической волне, проходящей через тонкую линзу (рис. 4.11, б). Из выражений (4.9) и (4.18) находим соотношение
это есть не что иное, как знакомое правило геометрической оптики
Рис. 4.11. Распространение сферической волны в свободном пространстве (а) и через линзу (б). Хотя два примера на рис. 4.11 представляют собой весьма элементарные применения выражения (4.18), полезность этого выражения можно полностью оценить, если рассмотреть прохождение сферической волны через более сложную оптическую систему, состоящую, скажем, из последовательности линз и промежутков между ними. В этом случае радиус кривизны выходящей волны опять определяется выражением (4.18), а полная AВСD-матрица будет равна произведению элементарных матриц каждого оптического элемента. В разд. 4.5 будет показано, что обобщение выражения (4.18) является очень мощным средством для описания распространения лазерного пучка.
|
1 |
Оглавление
|