Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 291 292 293 294 295 296 297 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Поперечная фокусировка в линейных ускорителях.Обычно фокусировка в линейных ускорителях необходима для того, - чтобы избежать большого увеличения размера пятна и угловой расходимости на его выходе, особенно, если он используется в качестве инжектора для синхротрона. В отличие от продольного движения, которое может быть описано с использованием техники фазового пространства, поперечное движение не описывается гамильтонианом, не зависящим от времени в течение одного радиального колебания. Причина этого различия заключается в том, что в первом порядке продольные колебания не зависят от поперечного движения, в то время как поперечные колебания непосредственно зависят от продольной фазы.
Рис. 4.9. Преооразование поперечного фазового пространства в линейном ускорителе до ускорения (а) и после ускорения (б). Свойства фокусирующей системы, служащей для поперечной фокусировки, обычно определяются из численных расчетов нескольких траекторий частиц. Однако можно получить значительную информацию, изучая диаграммы в фазовом пространстве. Радиальное поле в линейном ускорителе, без учета влияния пучка, полученное Чу (1951 г.), с точностью до второго порядка по
где в первом порядке
Рис. 4.10. Рост эффективного поперечного фазового пространства из-за продольного фазового пространства. Разделяя конфигурационное пространство на Для разных фаз по отношению к ускоряющему высокочастотному полю ориентация эллипса на рис. 4.9, б различна. Например, используя данные вычислений Смарса на группирователе стэнфордского ускорителя, диаграмма может быть построена так, как показано на рис. 4.10. Как видно, увеличение эффективной площади фазового пространства является прямым следствием разброса продольных фаз. Поэтому уменьшение этого фазового пространства эквивалентно уменьшению разброса частиц по фазам. Это приводит нас к продольному согласованию в фазовом пространстве, некоторые аспекты которого рассматривались в § 3.4 и будут рассматриваться в § 4.4. Также возможно получить меньшие значения эффективного фазового пространства, вводя фокусирующие поля, такие, что
Применяя теорему Буша (сохранение углового момента) к аксиально-симметричному полю, имеем
где индексом
Хотя силы уравновешиваются только для одного значения
|
1 |
Оглавление
|