Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 79. Симметричная деформация тела вращенияПусть тело, представляющее собой тело вращения около оси
Подставим (9.50) в формулы закона Гука и выразим коэффициенты Ляме
Если положить
то формулы (9.51) примут вид
где Функции (9.53) тождественно удовлетворяют первым двум дифференциальным уравнениям равновесия (2.30), а третье уравнение принимает вид
При этом условии функции (9.53) тождественно удовлетворяют уравнениям совмеспности (5.37), Таким образом, задача симметричной деформации тела вращения сводится к нахождению решения бигармонического уравнения, удовлетворяющего соответствующим граничным условиям. Приведем решение задачи о симметричной деформации сплошного круглого цилиндра, возникшей под действием сил, приложенных на его боковой поверхности и симметрично распределенных относительно его оси. Для решения этой задачи определим из уравнения (9.54) функцию напряжений
будет также решением уравнения (9.54). Это решение можно взять в виде
Тогда из уравнения (9.55) для функции
Учитывая, что одно из фундаментальных решений уравнения (9.57) обращается в бесконечность при
Ряд в скобках выражения (9.58) называется бесселевой функцией нулевого порядка с мнимым аргументом
Производная от бесселевой функции по мнимому аргументу
если
Учитывая, что функция
Следовательно, решение уравнения (9.54) можно представить в виде
Таким образом, на основании (9.59) и (9.60), функцию напряжений можно представить в виде
Подставив эту функцию напряжений
где На основании (9.62) граничные условия на боковой поверхности цилиндра будут
Соответствующим подбором постоянных
Отсюда получим значения постоянных с] и
то соответствующим подбором постоянных Таким образом, комбинируя решения (9.61) и (9.65) и пользуясь принципом сложения действия сил, мы можем получить любое симметричное относительно оси цилиндра распределение нормальных и касательных сил на его боковой поверхности. При этом на торцах цилиндра могут возникнуть некоторые силы, распределенные симметрично относительно оси цилиндра. Налагая на эти силы осевую растягивающую или сжимающую силу, всегда можем добиться того, чтобы равнодействующая всех сил обращалась в нуль. Согласно принципу Сен-Венана влиянием этих сил на напряженное состояние на некотором расстоянии от торцов можно пренебречь. Теперь рассмотрим задачу об изгибе круглой пластинки постоянной толщины. Известно, что в сферической системе координат в случае осевой симметрии битарионическое уравнение таково
Рассмотрим сначала уравнение Лапласа
и найдем его частные решения в виде
где Подставим (9.67) в (9.68), тогда
Замена независимой переменной
решение которого ищем в виде многочлена
Подставив это выражение в уравнение (9.70), Найдем
Отсюда
Следовательно,
Подставим это решение в (9.68). Учитывая, что
при
Здесь Если
Подставим последнее соотношение в уравнение (9.66), тогда, учитывая, что
С помощью предыдущих решений рассмотрим различные случаи симметрично нагруженной круглой пластинки (рис. 41). а) На основании (9.71) и (9.72) функцию напряжений
Подставим эту функцию в формулы (9.53), тогда
Рис. 41 Таким образом, для функции напряжений (9.73) компоненты тензора напряжений являются постоянными по всей пластинке. Постоянные б) Теперь при помощи (9.71) и (9.72) функцию напряжений представим в виде
На основании формул (9.53) получим
Если положить
Постоянная 64 определится, если на боковой поверхности пластинки задано постоянное значение изгибающего момента
Данное условие является интегральным, но согласно принципу Сен-Венана найденное напряженное состояние будет достаточно точным в точках, удаленных от боковой поверхности пластинки. Из последнего соотношения найдем
Тогда
Это решение представляет чистый изгиб пластинки моментами, равномерно распределенными по ее боковой поверхности. в) Исходя из (9.71) и (9.72), возьмем функцию напряжений
Для этой функции напряжения таковы
К напряжениям Пусть имеем граничные условия
Подставив в эти граничные условия выражения тензора напряжений, определим постоянные
Напряжения Чтобы получить решение для свободно опертой пластинки, к компонентам тензора напряжений (9.75) прибавим напряжении чистого изгиба, и постоянную
Тогда
Выполнение условия (9.76) означает, что приложение чистого изгиба устраняет изгибающие моменты
Учитывая, что главный вектор и главный момент напряжений
Рис. 42 Рассмотрим кручение тела вращения. Пусть к основаниям тела вращения (рис. 42) приложены заданные усилия, удовлетворяющие условиям равновесия абсолютно твердого тела и приводящиеся к скручивающим парам. Массовые силы отсутствуют и боковая поверхность тела свободна от поверхностных сил. Эту задачу решим в перемещениях в цилиндрических координатах, полагая, что
Подставим (9.78) в формулы закона Гука; тогда
Учитывая, что компоненты
Последнему уравнению придадим вид
Решение уравнения (9.80) будет
Здесь функция Условия совместности деформаций (3.40) с учетом (9.79) для данной задачи примут вид
С учетом (9.81) второе уравнение примет вид
Последнее удовлетворяется, если
Непосредственной проверкой легко убедиться, что при условии (9.82) первое уравнение удовлетворяется тождественно. Таким образом, условие совместности деформаций для данной задачи имеет вид (9.82), Граничное условие для функции
Согласно рис. 42 имеем
где Подставляя (9.81) и (9.84) в граничное условие (9.83), найдем
откуда Величина крутящего момента связана с функцией
Если тело вращения имеет форму конуса (рис. 43), то на поверхности его имеет место соотношение
Рис. 43 Очевидно, любая функция аргумента, представляющего собой левую часть (9.86), будет величиной постоянной на поверхности конуса. Попытаемся функцию напряжений искать в виде
где На основании вышесказанного эта функция на поверхности конуса удовлетворяет условию
Таким образом,
Постоянную А определяем из (9.85)
Согласно формулам (9.81) касательные напряжения будут
|
1 |
Оглавление
|