Главная > Общий курс физики. Т. III. Электричество (Сивухин Д. В.)
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
335
336
337
338
339
340
341
342
343
344
345
346
347
348
349
350
351
352
353
354
355
356
357
358
359
360
361
362
363
364
365
366
367
368
369
370
371
372
373
374
375
376
377
378
379
380
381
382
383
384
385
386
387
388
389
390
391
392
393
394
395
396
397
398
399
400
401
402
403
404
405
406
407
408
409
410
411
412
413
414
415
416
417
418
419
420
421
422
423
424
425
426
427
428
429
430
431
432
433
434
435
436
437
438
439
440
441
442
443
444
445
446
447
448
449
450
451
452
453
454
455
456
457
458
459
460
461
462
463
464
465
466
467
468
469
470
471
472
473
474
475
476
477
478
479
480
481
482
483
484
485
486
487
488
489
490
491
492
493
494
495
496
497
498
499
500
501
502
503
504
505
506
507
508
509
510
511
512
513
514
515
516
517
518
519
520
521
522
523
524
525
526
527
528
529
530
531
532
533
534
535
536
537
538
539
540
541
542
543
544
545
546
547
548
549
550
551
552
553
554
555
556
557
558
559
560
561
562
563
564
565
566
567
568
569
570
571
572
573
574
575
576
577
578
579
580
581
582
583
584
585
586
587
588
589
590
591
592
593
594
595
596
597
598
599
600
601
602
603
604
605
606
607
608
609
610
611
612
613
614
615
616
617
618
619
620
621
622
623
624
625
626
627
628
629
630
631
632
633
634
635
636
637
638
639
640
641
642
643
644
645
646
647
648
649
650
651
652
653
654
655
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

В общем случае колебания под действием внешней силы слагаются из вынужденных и свободных (см. § 127). Собственные колебания затухают, если время t, прошедшее с момента начала действия силы, велико по сравнению с временем затухания τ=1/γ. Исследуем теперь этот вопрос более подробно. Для простоты проведем вычисления в предположении, что коэффициент затухания γ равен нулю. Понятно, что в этом случае процесс установления колебаний никогда не закончится, так как τ=1/γ=. Однако, получив решение для γ=0, легко понять качественно, что будет при γeq0.

Предположим, что на гармонический осциллятор в момент времени t=0 начинает действовать периодическая «сила» f=f0cosωt. Тогда при t>0 колебания будут описываться уравнением
x¨+ω02x=f0cosωt.

Если ωeqω0, то общее решение этого уравнения имеет вид
x=f0ω02ω2cosωt+acosω0t+bsinω0t.

Постоянные a и b определяются начальными условиями. Допустим, что в начальный момент t=0 координата x и скорость x˙ равны нулю. Чтобы удовлетворить первому условию, необходимо положить a=f0/(ω02ω2). После этого второе условие будет удовлетворено, если b=0. Решение, удовлетворяющее обоим условиям, запишется в виде
x=f0ω02ω2(cosωtcosω0t).

Получилась суперпозиция двух гармонических колебаний: собственного с частотой ω0 и вынужденного с частотой ω. С суперпозицией гармонических колебаний разных частот приходится встречаться в самых разнообразных явлениях. Примером могут служить два звучащих камертона с разными собственными частотами. Особое значение имеет случай, когда частоты ω и ω0 отличаются друг от друга мало. В этом случае выражение (132.1) целесообразно преобразовать к виду
x=A(t)sinω¯t,

где
A(t)=±2f0ω02ω2sinωMt,ω¯=(ω+ω0)/2,ωM=|ωω0|/2.

Колебание, представляемое выражением (132.2), есть амплитудно-модулированное колебание с несущей частотой, равной средней частоте ω, и частотой модуляции ωm. Общий вид его представлен на рис. 294. В случае гармонических колебаний воздуха, возбуждаемых двумя камертонами, ухо обычно воспринимает результирующее колебание как
Рис. 294

гармоническое колебание с «переменной амплитудой» (см. § 126) Ухо слышит музыкальный тон, интенсивность которого периодически меняется с периодом Tб=π/ωM и частотой ωб =2π/Tб =2ωM=∣ω ω0. Это явление называется биениями, а величины T6 и ω6ne риодом и частотой биений соответственно. То обстоятельство, что ухо
воспринимает биения как музыкальный тон периодически меняющейся громкости, связано, конечно, с тем, что ухо как колебательная система обладает относительно малой добротностью; время установления колебаний этой системы мало по сравнению с периодом биений Tб .

В действительности собственные колебания затухают. Результирующее колебание представляется суперпозицией незатухающей и затухающей синусоид. Когда собственные колебания затухнут, останется только колебание, представляемое незатухающей синусоидой, т. е. процесс установления колебаний закончится. В зависимости от величины коэффициента затухания γ характер установления колебаний может быть разным, как это видно из рис. 295.

Рассмотрим теперь случай, когда ω=ω0 (резонанс). В этом случае выражение (132.1) принимает неопределенный вид x=0/0. Неопреде-
Рис. 295

ленность можно раскрыть, перейдя к пределу ωω0. Дифференцируя по ω, с помощью известного правила Лопиталя находим
limωω0cosωtcosω0tω02ω2=limωω0tsinωt2ω=t2ω0sinω0t.

Следовательно,
x=f0t2ω0sinω0t.

На это выражение можно смотреть как на колебание с частотой ω0, амплитуда которого A(t)=f0t/2ω0 линейно растет во времени. Если бы не было трения и других тормозящих сил, то процесс нарастания амплитуды колебаний никогда не закончился бы (рис. 296). В действительности тормозящие силы всегда есть. Пока колебания малы, они не играют большой роли. Но по мере нарастания амплитуды колебаний роль тормозящих сил становится все более и более существенной. Они в конце концов приостанавливают дальнейший рост амплитуды колебаний, и последние переходят в колебания постоянной амплитуды.
Рис. 296

ЗАДАЧИ

1. При рассмотрении квазистационарных процессов в колебательном контуре пренебрегают магнитной энергией, локализованной в катушке самоиндукции. На примере следующей задачи (и задачи 2) убедиться в допустимости такого приближения. Обкладки плоского конденсатора имеют форму дисков радиуса R. Толщина конденсатора d. Пространство между обкладками заполнено однородным диэлектриком с диэлектрической и магнитной проницаемостями ε и μ. Конденсатор включен в цепь переменного тока I= =I0cosωt. Пренебрегая краевыми эффектами, вычислить электрическую и магнитную энергии, локализованные в конденсаторе. Найти отношение максимальной магнитной к максимальной электрической энергии. Провести численный расчет для R=10 см и частоты u=100 Гц, ε=μ=1.
Решение. Электрическая энергия (в гауссовой системе)
We=q22C=2dεω2R2I02sin2ωt.

Магнитное поле внутри конденсатора создается током смещения. На расстоянии r от оси конденсатора оно найдется из соотношения
H2πr=4πcIсм =4πc(rR)2I,

откуда
H=2rcR2I=2rcR2I0cosωt.

Магнитная энергия, локализованная в конденсаторе:
Wm=μ8πH2dV=μd4c2I02cos2ωt.

Отношение максимальных энергий:
Wmмакс Weмакс =εμ2(ωR2c)20,51014.
2. Пространство внутри длинного соленоида, состоящего из N витков проволоки, заполнено однородным веществом с диэлектрической проницаемостью ε и магнитной проницаемостью μ. Длина соленоида равна l, радиус R. По обмотке соленоида течет переменный ток I=I0cosωt. Пренебрегая краевыми эффектами, вычислить магнитную и электрическую энергии, локализованные внутри соленоида, и найти отношение максимальных значений этих энергий. Провести численный расчет для R=5cм,ε=μ=1 и частоты u=100 Гц.
Ответ.
Wm=2π2μR2H2c2lI0cos2ωt,We=εμ2π2ω2R4N24c4lI02sin2ωt,Weмакс Wmмакс =εμ2(ωR2c)21,31015.
3. Прямой однослойный соленоид с индуктивностью L совершает вынужденные крутильные гармонические колебания вокруг своей оси: φ= =φ0cosωt. Соленоид гибкими проводами подсоединен к конденсатору емкости C (опыт Мандельштама и Папалекси). Найти напряжение на конденсаторе при резонансе, когда частота ω равна собственной частоте колебательного контура ω0=1/LC. Радиус соленоида a, длина проволоки, из которой он изготовлен, l, сопротивление соленоида R (см. §97).
Ответ. V=melLaω3Rφ0sinωt, где m масса, e заряд электрона.
4. В § 78 был описан опыт Эйнштейна и де Гааза, в котором для определения гидромагнитного отношения атомов было использовано явление резонанса. Предполагая, что магнитное поле, в котором совершаются крутильные колебания железного цилиндрика, очень сильное, так что цилиндрик почти всегда намагничен до насыщения, а при прохождении магнитного поля через нуль перемагничивание происходит практически мгновенно, определить амплитуду φ0 установившихся крутильных колебаний цилиндрика при резонансе.

Решение. Уравнение вынужденных крутильных колебаний цилиндрика записывается в виде (78.2). Во время перемагничивания можно пренебречь всеми вращающими моментами, действующими на цилиндрик, за исключением момента VI/ΘΓ. За это время цилиндрик не успеет повернуться на заметный угол, но его угловая скорость получит приращение
Δφ˙0=VΘΓI˙dt=2VΘΓIнас .

Получив такую начальную угловую скорость, цилиндрик начнет совершать свободные затухающие колебания
φ=(Δφ˙0/ω)eγtsinωt.

Через половину периода амплитуда колебаний уменьшится в eγT/2 раз. Но в это время произойдет новое перемагничивание, в результате которого амплитуда угловой скорости получит новое приращение Δφ˙0. Новая амплитуда отклонения станет равной (Δφ˙0/ω)(1+eγT/2) и т. д. Амплитуда установившихся колебаний представится геометрической прогрессией
φ0=Δφ˙0ω(1+eγT/2+e2γT/2+)=Δφ˙0/ω1eγT/2

или при малых значениях коэффициента затухания
φ0=2Δφ˙0ωTγ=Δφ˙0πγ=2VπγΘΓIнас .
5. Через баллистический гальванометр с баллистической постоянной B пропускается кратковременный импульс тока, в течение которого через него проходит количество электричества q. Спустя половину периода, когда рамка гальванометра вернется в исходное положение, через гальванометр пропускается такой же импульс тока, но в противоположном направлении; через следующую половину периода пропускается снова такой же импульс, но в первоначальном направлении и т. д. Таким образом, всякий раз, когда рамка гальванометра проходит через положение равновесия, она испытывает одинаковые толчки в направлении своего движения. Найти максимальный угол отклонения рамки при установившихся колебаниях. Период (затухающих) колебаний гальванометра T, логарифмический декремент d.
Ответ. φмакс =11eTd/2qB.
6. Катушка колебательного контура с параметрами L,C,R=0 помещена в постоянное магнитное поле, создающее в ней постоянный магнитный поток
Φ0. В момент времени t=0 магнитное поле выключается. Время выключения τ пренебрежимо мало по сравнению с периодом собственных колебаний контура. Найти ток I в контуре в зависимости от времени после выключения поля.
Ответ. I=Φ0Lcosω0t,ω0=1LC.
7. Вблизи катушки колебательного контура с параметрами L1,C,R=0 расположена вторая катушка с индуктивностью L2. Коэффициент взаимной индукции между катушками равен L12. Какой будет резонансная частота контура, если выводы второй катушки замкнуты накоротко? Считать, что индуктивное сопротивление второй катушки на рассматриваемой частоте значительно больше ее активного сопротивления. При каком условии резонанс недостижим?

Ответ. ωрез =1/(L1L122/L2)C. Резонанс недостижим, если Ll22= =L1L2.
8. В колебательном контуре с индуктивностью L и емкостью C совершаются незатухающие колебания силы тока
I=I0cosωt,ω2=1/(LC).

Катушкой самоиндукции служит прямая длинная проволочная спираль. Как изменится частота, амплитуда и энергия колебаний, если в момент времени t=0 очень быстро (т. е. в течение времени, малого по сравнению с периодом колебаний T=2π/ω ) растянуть спираль до удвоенной длины? Объяснить, почему при этом меняется энергия колебаний.

Ответ. Частота увеличится в 2 раз. Амплитуда колебаний и энергия возрастут вдвое.
9. Две одинаковые катушки, намотанные на общий каркас, включены последовательно в колебательный контур с емкостью C двумя способами, изображенными на рис. 297. Резонансные частоты колебательных контуров оказались равными ω1 и ω2 соответственно. Найти индуктивность L каждой из катушек и коэффициент их взаимной индукции L12.
 Ответ. L=14C(1ω12+1ω22),L12=14C(1ω121ω22)

Рис. 297
Рис. 298
10. С помощью схемы, показанной на рис. 298 , требуется получить фазовый сдвиг на угол 90 между напряжением на входе Vвх  и напряжением на выходе Vвых . Какому условию должны удовлетворять параметры схемы R и L, если круговая частота входного напряжения равна ω ? Чему при этом будет равно отношение амплитуд входного и выходного напряжений?
Ответ. ωL=R,|Vвх /Vвых |=3.

11. Найти ток I (в установившемся режиме) в цепи, изображенной на рис. 299. При какой частоте ω амплитуда установившихся колебаний будет максимальна и при какой минимальна? Чему равен максимум и минимум тока?
 Ответ. I=VωC(1ω2LC)2ω2LC1sinωt,Iмин =0 при ω2=1/LC,Iмакс =
при ω2=1/(2LC).
12. Генератор синусоидальной ЭДС замкнут на активное сопротивление R и реактивное X, соединенные параллельно. Убрав R и X, тот же генератор замыкают на активное сопротивление r и реактивное x, соединенные после-
Рис. 299
Рис. 300

довательно. При каком условии амплитуда и фаза тока при этом останутся неизменными, если X и x — величины вещественные?
Ответ. r=X2R2+X2R,x=R2R2+X2X.
13. При каком условии амплитуда тока I в цепи, изображенной на рис. 300 , зависит только от амплитуды приложенного напряжения V= =V0cosωt, но не от частоты? Найти при этом условии разность фаз между приложенными напряжениями на концах RC-пары.
Ответ. L=R2C,tgφ=ωRC.
14. Найти комплексный импеданс Z бесконечной цепочки, изображенной на рис. 301.
Рис. 301
Решение. Пусть параметры цепочки таковы, что при наложении синусоидального напряжения в ней устанавливается синусоидальный ток. В этом случае можно пользоваться понятием импеданса. Если удалить первые два звена цепочки Z1 и Z2, то останется такая же бесконечная цепочка. Ее можно заменить одним звеном с импедансом Z. Тогда получится схема, изображенная на рис. 302. Импедансы Z и Z2 соединены параллельно, их
результирующий импеданс ZZ2/(Z+Z2) соединен последовательно с импедансом Z1. В результате должен получиться импеданс Z, т. е.
Z=Z1+ZZ2Z+Z2, откуда Z=Z12+Z12/4+Z1Z2.

Знак плюс перед квадратным корнем означает, что из двух значений корня следует брать то, которое имеет положительную вещественную часть. Действительно, квадратный корень есть не что иное, как импеданс Z бесконечной цепочки, изображенной на рис. 303 , а во всякой реальной системе активная часть комплексного сопротивления должна быть положительной.
15. Решить предыдущую задачу в предположении, что все импедансы, из которых составлена цепь, чисто мнимые (состоят из катушек самоиндукции и конденсаторов).
Рис. 302
Рис. 303
Решение. Полагая в предыдущей задаче Z1=iX1,Z2=iX2, получим
Z=12(iX1±(4X1X2+X12)).

Если 4X1X2+X12<0, т.е. подкоренное выражение положительно, то импеданс Z будет содержать вещественную часть, а потому цепь будет потреблять или отдавать энергию, в зависимости от знака этой вещественной части. Стационарное состояние в этом случае невозможно, а решение, полученное в предыдущей задаче, неприменимо. Для решения необходимо использовать начальные условия.

Синусоидальный ток в цепочке возможен только при выполнении условия 4X1X2+X120. Только тогда можно пользоваться понятием импеданса и решением предыдущей задачи. Вопрос сводится к выбору знака перед квадратным корнем. Для этого предположим, что импеданс Z1 содержит малое омическое сопротивление R1 и перейдем к пределу R10. Полагая Z1=iX1+R1,Z2=iX2, из решения предыдущей задачи получим
Z=12(4X1X2+X12)+2iR1(X1+2X2),

где Z=ZZ1/2 — импеданс бесконечной цепочки, изображенной на рис. 303. При извлечении квадратного корня пренебрежем квадратами R1. В этом приближении
Z=i2[4X1X2+X12iR1(X1+2X2)4X1X2+X12].

Знак надо выбрать так, чтобы вещественная часть этого выражения была положительна. Так как R1>0, то в случае X1+2X2>0 надо взять знак плюс, а в случае X1+2X2<0 — минус. Полагая R1=0, окончательно находим
Z={i2[X1+4X1X2+X12], если X1+2X2>0,i2[X14X1X2+X12], если X1+2X2<0.

Например, если цепочка составлена только из катушек самоиндукции, то X1>0,X2>0, и перед корнем надо взять знак плюс. В этом случае ток отстает по фазе от напряжения на π/2. Если же цепочка состоит только из конденсаторов, то X1<0,X2<0, так что годится только знак минус. В этом случае фаза тока опережает фазу напряжения на π/2.
16. Найти импеданс бесконечной цепочки, изображенной на рис. 304.
Ответ. Z=Z1+Z12+Z1Z2.
Рис. 304
Рис. 305
17. На вход схемы, изображенной на рис. 305, подается синусоидальное напряжение частоты ω. Исследовать зависимость амплитуды и фазы выходного напряжения от величины сопротивления R.

Ответ. Амплитуды на входе и выходе одинаковы. Сдвиг фазы выходного напряжения относительно входного определяется формулой
tgδ=2ωRLω2L2R2.
18. По длинному прямому проводу течет синусоидальный ток I высокой частоты u=108 Гц. К проводу подносится квадратный проволочный контур со стороной a=17,2 см, в который включена лампочка (рис. 306a ). Когда контур поднесен на расстояние b=10 cm, лампочка горит нормальным накалом. Определить эффективное значение силы тока в проводе Iэфф , если для нормального накала лампочки требуется постоянное напряжение V=6 B. Уменьшится или увеличится напряжение на лампочке и во сколько раз, если квадрат заменить двойным квадратом, изображенным на рис. 306 б? Сопротивлением контуров пренебречь.

Ответ. Iэфф =V4πualn(a/b+1)=0,028 СГСМ-ед. =0,28 А. Напряжение на лампочке уменьшится в
ln(ab+1)/ln(a+b)2b(b+2a)2 раза. 
19. Цепь, состоящая из последовательно соединенных сопротивления R и большой индуктивности L, присоединена к источнику постоянного тока,

Рис. 306
поддерживающего на зажимах постоянное напряжение V0. Для ограничения перенапряжений во время отключения источника параллельно с цепью включен конденсатор емкости C (рис. 307). Определить напряжение на конденсаторе V(t) после отключения источника постоянного напряжения. Параметры контура удовлетворяют условию 4L>CR2.

Ответ. V(t)=V0eγt[cosωt+(1ωRC+γω)sinωt], где ω2=ω02γ2, ω02=1/LC,γ=R/2L.
20. К контуру L,C,R (рис. 308) с малым затуханием в момент t=0 подключают источник постоянной ЭДС с ничтожно малым внутренним сопротивлением. Определить напряжение V на конденсаторе C в зависимости от времени t. На какое минимальное напряжение должен быть рассчитан конденсатор?

Ответ. V=E[1eγt(cosωt+(γ/ω)sinωt)]. Минимальное напряжение, на которое должен быть рассчитан конденсатор, не меньше 2E.
Рис. 307
Рис. 308
Рис. 309
21. Катушка с индуктивностью L, конденсатор с емкостью C и батарея с электродвижущей силой E и внутренним сопротивлением R соединены параллельно (рис. 309). Найти силу тока I(t) в катушке после включения батареи. Параметры L,C,R удовлетворяют условию L<4CR2.
Ответ. I=ER[1eγt(cosωt+γωsinωt)].
22. К синусоидальному напряжению E=E0cos(ωt+δ) в момент времени t=0 подключаются последовательно соединенные сопротивление R и индуктивность L. Найти силу тока I в цепи в зависимости от времени. При каком условии после замыкания цепи в ней сразу установятся синусоидальные колебания?
Ответ.
I=E0R2+ω2L2[Rcos(ωt+δ)+ωLsin(ωt+δ)eRt/L(Rcosδ+ωLsinδ)].

При условии tgδ=R/ωL установятся синусоидальные колебания.
23. В цепь переменного тока с напряжением E=440 В и частотой u= =50 Гц включены последовательно нормально горящая лампочка накаливания и конденсатор. Чему равна емкость конденсатора C, если лампочка рассчитана на напряжение 220 В и силу тока 1 A ? Чему равен сдвиг фаз между током и полным напряжением в цепи?

Ответ. C=1/(23πuR)=8,4 мкФ. Ток опережает напряжение по фазе на 60.
24. В цепь переменного тока с напряжением Eэфф =440 В и частотой u=50 Гц включены последовательно нормально горящая лампочка накаливания и катушка самоиндукции. Лампочка рассчитана на 110 В и 1 А. При замене лампочки другой, рассчитанной на 220 B и 0,8 A, оказалось, что новая лампочка горит также нормальным накалом. Найти сопротивление R и самоиндукцию L катушки.

Ответ. R=32R225R12R2R1=137 Ом,L=12πu16R12(R1+R2)2= =1,16Γ, где R1=110 Ом и R2=275 Ом — сопротивления первой и второй лампочек соответственно.
25. Два одинаковых проволочных кольца радиуса r каждое расположены так, как указано на рис. 310. Расстояние l между центрами колец велико по сравнению с r. В кольце 1 поддерживается переменный ток I=I0cosωt. Найти величину и направление средней силы F¯ взаимодействия между кольцами. Индуктивность одного кольца равна L, омическое сопротивление R. Исследовать два предельных случая: 1) ωL R;2)ωLR.
 Ответ. F¯=6π4ω2Lr8I02R2+ω2L21l7. Сила F¯
отталкивательная. Если ωLR, то
F¯=6π4r8I02L1l7.

В другом предельном случае ωLR
F¯=6π4ω2Lr8I02R21l7.

Рис. 310
Рис. 311
26. Металлическое проволочное кольцо площади S с омическим сопротивлением R и индуктивностью L подвешено в горизонтальном однородном магнитном поле H=H0cosωt и удерживается в нем таким образом, что угол между вектором H0 и нормалью n к плоскости кольца равен φ (рис. 311). Определить средний момент сил M, действующий на кольцо со стороны магнитного поля. Найти положения равновесия кольца и исследовать их устойчивость. Рассмотреть два предельных случая: 1) ωLR;2)ωL R. В каком случае при одинаковых L вращающий момент меньше?

Ответ. M=ω2S2LH0cosφ2(R2+ω2L2)[H0n]. Возможны два положения равновесия: a) плоскость кольца перпендикулярна к магнитному полю (неустойчивое равновесие); б) плоскость кольца параллельна магнитному полю (устойчивое равновесие): при ωLR
M¯M¯1=H02S22Lsinφcosφ;

при ωLR,
M¯M¯2=ω2H02S2L2R2sinφcosφ=M¯1(ωLR)2.

Во втором случае вращающий момент меньше.

1
Оглавление
email@scask.ru