цилиндр обладает высокой проводимостью и эквивалентен металлическому проводу, на котором волны класса Н не существуют.
Для Е-волн с касательными к
составляющими
существен (поверхностный импеданс, определяемый структурой электромагнитного поля в кольцевых канавках.
Как и в случае плооких гофров, при
происходит срыв волны, поэтому минимальная фазовая скорость определяется соотношением (12.55) и частотный диапазон любой волны ограничен частотой
которая определяется совместным решением
-ний (12.8) и (12.55).
Поле волны типа
в воздухе
идентично полю в линии поверхностной волны [ф-лы (12.34), (12.35)]. В каждой канавке
поле этой волны представляет собой цилиндрическую ТЕМ-волну с составляющими
движущуюся по радиусу и отражающуюся от стержня при
(проводимость металла полагаем бесконечной). Поле в канавке описывается ф-лами (12.36) при условии неизменности по оси
что обеспечивается при
следовательно,
согласно (12.4),
так как в канавках находится воздух
Толщина дисков
учитывается, как и в
умножением
на
Дисперсионное уравнение для волны
гофрированного стержня получается при
из ф-лы (12.37) как равенство поверхностных импедансов с вышеуказанными заменами величин:
Итак, вдоль гофрированного провода с идеальной проводимостью распространяется замедленная поверхностная волна типа
которая при
превращается в волну ТЕМ.
Волна
имеет большее практическое значение, так как гофрированный стержень с этой волной используется в антеннах осевого излучения. В отличие от диэлектрического волновода, анизотропно-проводящие гофры подавляют продольную магнитную составляющую
этой волны, так что
[19].
В остальном свойства волны
для гофрированного стержня, диэлектрического волновода и линии поверхностной волны совпадают. В частности, ее рабочий диапазон находится выше, чем у волны Ем, а поле близко к линейно поляризованному (рис. 12.4).
Строгое решение задач о волнах в периодических структурах можно найти в [8], [9].