ПРОВОДИМОСТЬ И ЗАКОН ОМА

Плотность тока зависит от напряженности электрического псля Е в каждой точке проводящей среды. Множитель а в ур-нии (1.14) называется удельной электрической проводимостью среды. При ур-ние (1.14) выражает закон Ома в дифференциальной форме. Поэтому говорят, что линейные изотропные проводники подчиняются закону Ома.

Наличие у проводников сопротивления объясняется столкновением электронов с атомами кристаллической решетки. Удельная электрическая проводимость металлов имеет весьма высокое численное значение (обычно порядка и практически не меняется с частотой (за исключением оптического диапазона, где свойства металлов резко изменяются). Во всех проводниках отмечается ильная зависимость проводимости от температуры.

Известный из теории целей закон Ома для постоянного тока в интегральной форме является следствием ур-ния (1.14). Проинтегрируем это уравнение по объему отрезка цилиндрического проводника считая векторы параллельными 1 и неизменными по сечению данного отрезка. Тогда Введя ток и напряжение между концами отрезка, найдем: Обозначив сопротивление отрезка проводника через получим известное равенство

Приведем несколько примеров сред, не подчиняющихся закону Ома. Явно выраженная нелинейная зависимость между и Е наблюдается в полупроводниках. Конвекционный ток в вакууме телевизионной или осциллографической трубки не испытывает никакого сопротивления, поэтому он течет при Отклонения от закона Ома наблюдаются также в очень сильных электрических полях, при газовом разряде и в ряде других случаев.