ВЫТЕСНЕНИЕ ПОЛЯ ПРОДОЛЬНО ИЛИ ПОПЕРЕЧНО НАМАГНИЧЕННЫМ ФЕРРИТОМ

В определенной точке характеристики на рис. Из и (16.28) находим для нее: чему соответствует равенство: Рассмотрим области значений где или эти области удовлетворяют условиям: или Потерями в феррите пока пренебрежем Коэффициенты распространения соответствующих воли в данном случае чисто вещественны (например, т. е. тождественны коэффициентам затухания Коэффициенты фазы равны нулю: Таким образом, при постоянном магнитном поле находящемся в определенном интервале величин, волна с положительным вращением векторов в продольно намагниченном феррите и необыкновенная волна в поперечно намагниченном не могут распространяться. Их амплитуды уменьшаются по экспоненте не из-за тепловых потерь в среде (они здесь не учитываются), а вследствие эффекта отражения, вытеснения поля средой. Волновое сопротивление феррита в этом случае становится мнимой величиной, векторы и Н оказываются сдвинутыми по фазе на 90° и феррит превращается в реактивную среду. Легко обнаружить сходство такого поля с полем в запредельном металлическом волноводе (при ).

Если учесть мнимые составляющие или величины которых могут быть соизмеримы с вещественными, то описанные явления несколько усложняются. В результате тепловых потерь волна частично поглощается ферритом, что связано с некоторым

необратимым ее движением в прямом направлении; фазовый коэффициент при этом становится отличным от нуля, хотя и остается меньшим а.