3.6. Волны в диэлектрике

Диэлектрик в соответствии с ф-лами (3.6) и (3.8) характеризуется комплексной диэлектрической проницаемостью Предположим, что магнитные потери в диэлектрике отсутствуют Тангенс угла диэлектрических потерь для используемых на практике диэлектриков

Определим составляющие коэффициента распространения (3.25), используя малость по сравнению с единицей:

где волновое число — коэффициент фазы в идеальном диэлектрике с теми же значениями

Из ф-лы (3.35) следует, что фазовый коэффициент реального диэлектрика с малыми потерями равен волновому числу и от величины потерь не зависит:

Коэффициент затухания пропорционален

Своего рода эталоном служит волна в вакууме, где потери отсутствуют. Волновое число вакуума

Фазовая скорость электромагнитной волны в вакууме (скорость света) согласно (3.28) определяется выражением:

Используя эту величину, а также относительные значения и можно вычислить фазовую скорость волны в любом другом диэлектрике:

Таким образом, фазовая скорость волны в диэлектрике определяется только значениями его проницаемостей

Длину волны в вакууме и диэлектрике определим по ф-ле (3.30):

Волновое сопротивление диэлектрика в соответствии с ф-лой (3.33)

Так как сдвиг фаз между векторами в диэлектрике невелик; например, при . В идеальном диэлектрике эти векторы синфазны.

Модуль волнового сопротивления не зависит от потерь в диэлектрике. Волновое сопротивление вакуума

Модуль волнового сопротивления диэлектрической среды обычно определяют с помощью относительных проницаемостей: