Рис. 2.44 (см. скан)
Рис. 2.45 (см. скан)
что сдвиг фазы в точке 
плоскости 
по сравнению с точкой 0, Отой же плоскости есть 
Так как этот сдвиг фазы описывается выражением (2.7.12), то, следовательно,
Далее учтем, что 
(см. рисунок). Поскольку 
то 
и, таким образом, 
Подставляя этот результат в (2.7.13), находим выражение для радиуса 
кривизны поверхности постоянной фазы
С учетом (2.7.14) выражение (2.7.10) принимает вид
Из (2.7.14) следует, что на достаточно больших расстояниях от перетяжки пучка, удовлетворяющих неравенству
Рис. 2.46
(в этом случае говорят о «дальней зоне»), радиус кривизны поверхности 1 постоянной фазы может быть описан выражением 
Таким образом, в дальней зоне гауссов пучок превращается в сферическую волну и может рассматриваться в приближении геометрической оптики. Что же касается ближней зоны 
то для нее это приближение не годится: световые лучи в этой зоне не являются прямолинейными (рис. 2.45, а; здесь световые лучи показаны непрерывными, а сечения поверхностей постоянной фазы штриховыми линиями). Определяемая соотношением (2.7.14) зависимость 
представлена на рис. 2.45, б.
до плоскости 
сопровождается изменением фазы, равным
до 
плоский вначале волновой фронт пучка становится сферическим, поэтому в выражении, описывающем изменение фазы, появляется слагаемое, зависящее от поперечных координат:
радиус кривизны поверхности постоянной фазы, пересекающей ось пучка в точке 
(на расстоянии 
от перетяжки); см. рис. 2.44. Из рисунка видно,
