Рис. 2.28
Рис. 2.29
— угол между оптической осью и прямой, соединяющей указанные точки.
При достаточно малых 0 интеграл (2.6.1) принимает вид, фактически предсказанный Гюйгенсом еще в конце XVII в. По Гюйгенсу, под интегралом должно стоять выражение и 
. В этом случае 
есть результат сложения в точке 
сферических воли 
распространяющихся от каждого элемента плоскости 
Иначе говоря, плоскость 
уподобляется набору элементарных источников сферических воли, причем интенсивность этих источников «регулируется» заданным на плоскости 
полем и 
Последующее развитие теории дифракции внесло поправки в формулу Гюйгенса, но при этом фактически не изменило сущности дифракциониого интеграла, определяемой волновым принципом Гюйгенса—Френеля.
Представим
Смысл параметра 
ясен из рис. 2.28
С учетом (2.6.2) перепишем (2.6.1) в виде
Применяя дифракционный интеграл в случае открытых резонаторов, можно полагать, что I много больше поперечных размеров поля. В результате выражение (2.6.4) заметно упрощается, поскольку можно положить
а фазовый множитель можно представить в виде
(здесь учтено, что 
). В этом случае дифракционный интеграл принимает вид (случай дифракции Френеля)
(плоскопараллельный резонатор длиной 
см. рис. 2.28. Пусть световое поле на левой плоскости (плоскость 
описывается в скалярном приближении некоторой функцией и 
Распространяясь слева направо, поле достигнет правой плоскости (плоскость 
на которой оно будет описываться уже какой-то другой функцией — функцией 
Теория дифракции позволяет выразить функцию 
через 
. Для этого можно воспользоваться следующим интегралом, представляющим собой модификацию дифракционного интеграла Кирхгофа — Гюйгенса (см. [7]):
— расстояние от некоторой точки 
плоскости 
до точки наблюдения 
на плоскости
