§ 57. Кручение непрерывно-неоднородного стержня с прямолинейной анизотропией
Из общих уравнений, изложенных в главе 3, легко получить, как частный случай, уравнения кручения непре рывно-неоднородных стержней.
Пусть дан стержень постоянного сечения, непрерывно-неоднородный, имеющий в каждой точке плоскость упругой симметрии, нормальную к образующей, но вообще неортотропный. Один конец предполагается закрепленным, на другом конце (торце) действуют усилия, приводящиеся к скручивающему моменту
Боковая поверхность свободна от внешних усилий и не закреплена; на закрепленном торце усилия, следовательно, приведутся к тому же самому, но противоположно направленному моменту
(рис. 80). Объемные силы считаем отсутствующими.
Поместим начало координат в точке одного из торцов, направив ось z параллельно образующей, а оси х и у так, как это представляется удобным, учитывая форму сечения. Уравнения обобщенного закона Гука запишутся
в заданной координатной системе х, у, z в виде
причем
предполагаются непрерывными дифференцируемыми функциями двух координат х, у.
В случае однородного стержня, имеющего одну плоскость упругой симметрии, нормальную к образующей, и скручиваемого моментами, из шести составляющих напряжений только две не равны нулю, остальные же отсутствуют:
Предположим, что и в стержне с рассматриваемой неоднородностью качественная картина распределения напряжений не отличается от картины в случае однородного тела (57.2), т. е. из шести напряжений только два не равны нулю, в любой точке, —
а удовлетворяют уравнению
Для разнообразия мы выведем уравнения кручения такого стержня не из общих уравнений главы 3, а независимо.
Основная система уравнений равновесия упругого тела в данном случае состоит из уравнения (57.3) и уравнений (57.1), которые примут вид: