Главная > Дисперсионные теория сильных взаимодействий при низких энергиях
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

15.2. «Двухрезонансное» решение с p-мезоном.

Рассмотрим ветвь (а). Эта ветвь зависит от трех параметров . Ширины резонансов выражаются в виде

где

Из этих формул видно, что могут принимать только положительные значения. Длины рассеяния имеют вид

Определяя длину рассеяния -волны в виде

получаем также

Для численных оценок зафиксируем положение резонанса в р-волне.

Результаты вычисления величин по этим формулам слабо зависят от положения резонанса (табл. 3).

Таблица 3

Значение соответствует массе р-мезона Энергетические зависимости фаз

Рис. 28.

рассеяния для случаев приведены на рис. 28—30. На них изображены графики функций

Заметим еще, что переход от введенной в (15.5) полуширины Г, в «шкале v» к полуширине в шкале полных энергий

осуществляется по формуле

вследствие чего, например, полная ширина р-мезона равна

Из табл. 3 видно также, что отношения не сильно зависят от значений параметра

Рис. 29.

Поэтому можно сказать, что в рассматриваемом приближении основные характеристики определяются одним «масштабным» параметром к. Численное значение этого параметра может быть фиксировано, исходя из сравнения с экспериментальными данными.

Однако не следует забывать о том, что формулы дельтаобразного приближения справедливы лишь при малых . Поэтому прежде всего необходимо оценить области их применимости. Можно показать, что они достаточно аккуратны вплоть до Из табл. 3 видно, что соответствуют значения

Рис. 30.

Последнее значение слишком мало по сравнению с экспериментальными оценками Г поля . Ввиду этого мы должны перейти к большим значениям параметра , т. е. выйти за рамки дельтаобразного приближения. Этот вывод может быть сделан с помощью расчетов на электронной машине (см. § 16.3). Мы увидим, что основные свойствамиолученного решения при этом сохраняются.

Среди этих свойств весьма важным является большая волна необходимая для существования резонанса в -волне. Изданных табл. 3 видно, что «приведенная ширина» — -мезона, т. е. резонанса в волне примерно в 15 раз больше приведенной ширины р-мезона. Можно сказать, что резонанс в канале обязан силам притяжения, возникающим из-за большой волны в кроссинг-канале.

Большое отношение между приведенными ширинами может быть получено из условия компенсации вкладов на пороге р-волны (15.7). Переходя в этом выражении от к Г, пренебрегая волной и считая получаем

что хорошо согласуется с данными табл. 3.

Заканчивая обсуждение «двухрезонансной» ветви, отметим, что она, по-видимому, представляет наибольший физический интерес. Дело в том, что отношение в этой ветви больше, чем в ветвях, содержащих большее число резонансов. Действительно, например, из (15.7) видно, что введение резонанса в волну приводит к уменьшению при неизменной

1
Оглавление
email@scask.ru