Окончательное уравнение имеет вид
где
Строго говоря, вместо одной константы 
должен присутствовать ряд по v, в котором учтен только один член:
Постоянной А можно придать и другой смысл, точнее, получить для нее другое аналитическое выражение. Воспользуемся представлением Чини — Фубини, т. е. вместо (20.10) будем исходить из следующего выражения:
В формуле (20.13), как и в (20.12), должен присутствовать полином, симметричный по s, u, t. Бели им пренебречь, то, полагая, как и выше, 
получим
Результат, содержащийся в формуле 
можно сформулировать следующим образом: неупругие процессы в каналах I и II (§ 5) приводят в дисперсионных соотношениях к величинам, которые выражаются через упругую амплитуду третьего процесса.
легко получить дифференциальным методом. Ограничимся при малых энергиях в разложении (20.8) первым членом. Второй член имеет 
, и, по-видимому, им можно пренебречь. Тогда имеем
сингулярному интегральному уравнению. Такое уравнение допускает нулевое решение. Если считать это недостатком теории, то его легко исправить. Для этого учтем более высокие по массе члены в условии унитарности (3.9). Наиболее важным, но не первым вслед за двухпионным состоянием будет 
-состояние. Этот дополнительный член при малых энергиях 
мало меняется и хорошо аппроксимируется константой.
