Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
Отбрасывая все волны, кроме р, мы значительно упростим задачу. Теперь четыре фазовых сдвига -волны должны подчиняться д. с. для рассеяния вперед. Два из них выше уже сравнивались с опытом (§ 4). Они связаны с процессами без изменения направления спина нуклона. Из формулы (21.20) видно, что для рассеяния вперед сечение зависит только от комбинации и не содержит Если рассматривать д. с. для рассеяния вперед как предел рассеяния на малый угол, то будем иметь четыре д. с. Мы приведем их для амплитуд процессов -рассеяния (Боголюбов и др. ):
где — соответственно мнимая и действительная части амплитуды -рассеяния без изменения направления спина, a имеют тот же смысл для процессов с переворачиванием спина. Теперь, используя формулы (21.20) и (21.22), легко получить в с. ц. м. выражения для этих амплитуд через фазы рассеяния:
Дисперсионные соотношения (22.1) записаны в л. с. к. Переход к с. ц. м. выполняется с помощью соотношений (21.19). Смысл констант вычитания в формулах (22.1) очевиден из формул (22.2) и из того факта, что фазовые сдвиги, как известно, ведут себя при малых q следующим образом:
Отсюда ясно, что выразятся через длины рассеяния -волн .
Теперь легко получить уравнение для -волн. Для этого, во-первых, в д. с. (22.1) учтем только -волны, т. е. в формулах (22.2) члены с положим равными нулю; во-вторых, пренебрежем всеми неупругими процессами; в-третьих, осуществим переход к статическому пределу . В статическом пределе совпадают . Рассматривая полусуммы и полуразности д. с. (22.1), получаем
Здесь через о обозначена полная энергия мезона в с. ц. м. и .
Путем простых алгебраических операций система уравнений (22.4) приводится к стандартному виду:
где и матрица кроссинг-симметрии имеют вид
а индексы , очевидно, . Числа образуют собственный вектор матрицы .
Подчеркнем, что для вывода уравнений (22.5) существенны все три предположения. Если отказаться от второго из них, то выражения (22.5) не будут уравнениями, так как тогда не справедливо двухчастичное условие унитарности
и восемь неизвестных функций [действительные и мнимые части ] будут связаны всего лишь четырьмя соотношениями (22.5).
Уравнения (22.5) были получены на основе д. с. для рассеяния вперед без привлечения конкретного вида взаимодействия -мезонов и нуклонов. Заметим, что в условии для кинематический множитель представляет сложную функцию которая только в статическом пределе принимает простой вид Поэтому условие унитарности в виде
справедливо лишь в области . Таким образом, рассмотрение области требует согласованного изменения условия унитарности и уравнений (22.5). Это изменение уравнений может быть выполнено весьма простым образом в рамках известной статической модели Чу-Лоу (см. также Хенли, Тирринг (1963) и ).