15.4. Связь между логарифмической и степенными ветвями.
Установим теперь связь между логарифмической и степенными ветвями. В нейтральной модели степенная ветвь представляет собой частный случай логарифмической ветви с
-членом, соответствующий выходу КДД-нуля на бесконечность. Мы покажем сейчас, что подобное соответствие можно установить между резонансными степенными ветвями и логарифмической ветвью, рассмотренной в § 14.
По аналогии с нейтральной моделью мы предположим, что логарифмическое решение с
-членом может быть описано выражениями (14.6), где дробно-линейные функции
при
стремятся к постоянным пределам. Ограничиваясь малыми
, рассмотрим выражения (15.2), (15.3). При этом будем иметь в виду, что в силу малости Я эти выражения хорошо аппроксимируют решение в области, где
и интегральные члены
пренебрежимо малы.
Ограничимся для простоты случаем, когда все три волны имеют резонанс в одной и той же фиксированной точке
Функции
представим в виде
где
— полиномы второй степени,
(15.16)
Условия кроссинг-симметрии и условие (14.5) в точке
приводят к тому, что из коэффициентов
и
независимы только три. Предельный переход к степенной ветви может быть осуществлен одновременным стремлением коэффициентов
к нулю. Проведем этот переход, полагая, что все
пропорциональны малому параметру
, и учитывая, что они связаны соотношением кроссинг-симметрии
а также, что
в силу того, что
является обобщенной
-функцией. Эти соображения ограничивают сочетания знаков
тремя возможностями:
Во всех трех случаях волна
имеет резонанс в точке
и нуль в точке
положение которых не зависит от параметра А, и может быть фиксировано. В волнах
при отрицательном знаке соответствующего
кроме резонансов в точке
имеется нуль, положение которого при
стремится к бесконечности как
Кроме того, в волнах
в зависимости от знака логарифмической асимптотики, в соответствующих случаях имеются высокоэнергетические резонансы
Схематическое поведение фаз рассеяния для всех трех случаев изображено на рис. 31.
Из рис. 31 видно, что в пределе
мы получаем трехпараметрическую ветвь с совпадающими резонансами, рассмотренную нами ранее (§ 15.3). Тем самым установлено, что степенная ветвь решения является частным случаем логарифмической ветви, подобно тому как это имеет место в нейтральной модели.
Ясно также, что при достаточно малых е рассмотренные логарифмические ветви практически не будут отличаться от предельной степенной ветви в области не очень больших v. Другими словами, для каждого из степенных решений, рассмотренных в предыдущих разделах, существует весьма близкое к нему в интересующей нас области энергий решение с логарифмической асимптотикой и далеким КДД-полюсом.
Поэтому нет никаких оснований откидывать эти решения как находящиеся в полном противоречии с экспериментом в области больших энергий.
Рис. 31.
Эти решения представляются весьма важными, поскольку, как было показано, они дают единственную пока возможность качественного анализа многопараметрических решений, что связано с их быстрым убыванием в области больших энергий.