В двухчастичном приближении мнимая часть 
выражается через сам формфактор 
и амплитуду 
-рассеяния. Воспользовавшись определениями формфактора (19.3) и амплитуды 
-рассеяния (7.26), можно получить из условия унитарности (7.5) (Федербуш и др.
Рис. 37.
где 
— фаза 
-рассеяния в состоянии с 
Строгоговоря, соотношение (19.4) верно лишь в области 
где процессы рождения 
-мезонов 
не дают вклада. Однако его считают справедливым всюду, предполагая, что вклад больших энергий мало влияет на вид формфактора в низкоэнергетической области. Далее, применяя теорему Коши к функции 
при интегрировании по контуру С (рис. 37), получаем уравнение
причем 
При выводе (19.5) принимается, что 
при 
Требование к характеру убывания 
можно ослабить, рассмотрев уравнение (19.5) с вычитанием,
которое автоматически учитывает нормировку. Очевидно, что для убывающих формфакторов уравнения (19.5) и (19.6) эквивалентны, поэтому для простоты рассмотрим решения первого из них.
по переменной t устанавливаются стандартными методами, которые подробно изложены в книге Боголюбова, Медведева и Поливанова (1958). Наличие у формфактора 
-мезона разреза по переменной t при 
и мнимая часть его на разрезе определяются условиями унитарности. Графическое изображение условия унитарности имеет вид, показанный на рис. 36. Полный набор состояний в этом случае совпадает с таковым для 
-рассеяния.
