Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике 8. Наблюдения под микроскопомОбсужденные в предыдущих разделах проблемы измерений расстояния и времени в своих применениях покрывают почти все области физического эксперимента. Так, например, измерение электрического тока производится по показанию вольтметра, что сводится к определению положения стрелки на шкале, т. е. к измерению длины. Измерение длины, измерение интервалов времени и счет — вот основные методы эксперимента, и наши рассуждения показывают применение негэнтропийного принципа информации к этим проблемам. Вопрос имеет, однако, настолько большое значение, что мы исследуем еще несколько дополнительных примеров. Рассмотрим прежде всего вопрос о том, каким образом определяется положение частицы при помощи микроскопа, концентрирующего свет в фокусе F, как показано на рис. 15.8. Для того чтобы получить четкое определение фокуса, требуется определенная полоса частот и очень большое число фотонов, падающих на линзу. Задача становится определенной только тогда, когда мы ограничиваем поле наблюдения, как показано на рис. 15.8. Свет проходит через волновод, который может иметь, например, прямоугольное сечение со сторонами а и b вдоль осей х и у соответственно. Волновод определяет дискретную совокупность собственных волн), наложение которых образует фокус в фокальной плоскости, координата которой
Рис. 15.8. Волновод ограничивает пределы наблюдений линзой микроскопа с апертурой Н. Фокус F линзы находится на уровне Выберем волны Н (поперечно-электрические) с вертикально направленным магнитным полем, нормальная производная которого на границе должна обращаться в нуль:
где l и m — числа узлов в направлениях
дает:
Фазовая скорость
и так как
то соответствующая длина волны выражается соотношением
Данная
откуда
или
Граничные условия соответствуют Мы имеем, однако, дело с иной задачей. Мы будем удовлетворены ограниченной точностью в определении фокуса и хотим связать эту точность с информацией, получаемой при наблюдении. Возьмем в сумме (15.62) конечное число членов
и выберем частоту выше пределов, установленных равенством (15.66). Условия (15.67) дают фокальное пятно конечных размеров
Мы не можем разделить переменные z и t, так как волны свободно распространяются в направлении z и предполагается, что волновод либо бесконечен, либо нагружен на конце так, чтобы избежать отражений. Можно лишь применить короткие импульсы длительности
В общем, пучок имеет Положим, что при температуре Т частота низка: Каждая степень свободы имеет энергию
Если мы хотим наблюдать фокус, различимый на тепловом фоне, мы должны применить энергию Е, но меньшей мере равную Когда наблюдение сделано, лучистая энергия рассеивается рассматриваемой частицей и поглощается какими-либо фотоэлементами. Это дает увеличение энтропии
или, с помощью (15.68) и (15.69),
Полученная информация согласно (15.1) и (15.3) равна
— величине, всегда меньшей, чем
— неравенство, очень сходное с полученным Гэйбором при обсуждении задачи Силарда (см. (13.55)). Выражение (15.74) всегда положительно. Оно имеет при Когда поле наблюдения очень велико и точность высока, величина F становится очень большой, и энтропийная цена наблюдения
|
1 |
Оглавление
|