Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике 5. Негэнтропия, требуемая при наблюденииНам предстоит рассмотреть первый этап и подсчитать количество негэнтропии, требуемое для получения информации. Для того чтобы знать, попадет ли молекула в дверцу на протяжении некоторого интервала времени
Рис. 13.2. Прямоугольные импульсы длительностью Мы приняли (см. (13.19)), что среднее число молекул, попадающих в дверцу за время
Это есть средний интервал между последовательными моментами открывания дверцы. Фотоэлементом будет зарегистрирована последовательность импульсов длительностью Сколько квантов нам требуется, и какова должна быть их величина для точной регистрации? Одиночный импульс представляется интегралом Фурье (см. (8.25)-(8.28)) с непрерывным спектром, занимающим эффективную полосу до частоты
Таким образом, импульс имеет бесконечное число составляющих и, следовательно, бесконечную энергию). Иное положение имеем для последовательности импульсов, повторяемых (в среднем) через интервал
Рис. 13.3. а) непрерывный спектр одиночного импульса; b) дискретный спектр периодической последовательности импульсов. Огибающая совпадает с кривой непрерывного спектра. Рассмотрим задачу в том упрощающем предположении, что интервал повторения есть в точности
Наибольшая частота должна быть достаточно высока, чтобы можно было построить короткие импульсы длительностью
Здесь нужно заметить, что наша упрощенная периодическая модель применима лишь до тех пор, пока
Рассмотрим пример, положив амплитуду для нулевой частоты равной
в соответствии с тождеством Лагранжа, которым мы уже пользовались (см. (8.61)), где
Мы получили, таким образом, последовательность сглаженных (уже не прямоугольных) импульсов, показанных на рис. 13.4. Их форма выражается равенством (13.35) с максимальным значением при
Полный промежуток времени между двумя первыми нулями есть
— соотношение, заменяющее наше приближенное условие (13.34 а). Период повторения импульсов есть
Рис. 13.4. Последовательность сглаженных импульсов эффективной длительности Подсчитаем среднюю энергию для последовательности импульсов с помощью равенства Парсеваля (см. (8.12)):
Составляющая нулевой частоты в (13.35) дает слагаемое, пропорциональное ее квадрату, тогда как члены
Почти вся энергия сосредоточена в коротких импульсах
и из (13.36) находим:
что доказывает, что энергия в импульсе равна полной энергии за время Теперь мы должны исследовать тепловое возбуждение в различных степенях свободы, и мы предположим сперва, что все частоты сравнительно низки, т. е.
где Т — температура системы. Мы имеем (см. (13.34))
в соответствии с (13.36). Эта энергия равномерно распределена по промежутку Вероятность поглощения света фотоэлементами пропорциональна энергии, имеющейся на протяжении каждого интервала: на протяжении импульса
На протяжении паузы
Это слагаемое
откуда
Так как а велико, а
и
Все сделанные приближения основаны на предположении
Мы можем теперь обсудить эффективность на первом этапе действия демона, когда негэнтропия превращается в информацию. Пользуясь (13.18) и (13.24) для информации на интервал
Это выражение справедливо только для очень малых значений и. Случай, когда и близко к единице, труден для исследования. Возможно, что в этой области значений эффективность выше. Для меньших значений и эффективность уменьшается. Подытоживая результаты, мы видим, что
Подсчитаем общую эффективность; с помощью (13.28) и (13.42) имеем:
Как и в (13.29), берем
и находим:
так как оптимальное значение
Общая эффективность падает до нуля при
|
1 |
Оглавление
|