7. Измерение импульса
В эксперименте с микроскопом мы предполагали, что нам известна начальная скорость частицы, и мы пытались измерить ее положение. Результаты были не очень благоприятны. Испробуем обратную процедуру. Начнем с измерения положения х в момент t с большой точностью. Это дает частице большой неизвестный импульс (см. (16.28)), но это не играет роли, потому что мы не знаем начальной скорости. Затем мы можем измерить скорость
а следовательно, и
при помощи эффекта Допплера). Обычное рассуждение, дающее
основано на предположении, что одного фотона
достаточно для хорошего измерения частоты v в эффекте Допплера при условии, что может применяться длинный волновой
пакет общей длительностью
:
Исследуем теперь вопрос более тщательно, с использованием замечаний, основанных на теории информации. Мы намерены показать, что одного фотона недостаточно, а также обсудим связь числа фотонов, необходимого для эксперимента, с точными спецификациями экспериментальной процедуры. Это приведет нас к видоизмененному соотношению неопределенности
где n зависит от условий наблюдения. Этот практический предел может быть снижен до прежнего значения (16.30), если условия выбраны так, чтобы n приближалось к единице.
Обсуждение информации показало, что нужно всегда определять диапазон изменения и погрешность измеряемых величин. В данной задаче мы берем:
В прежних примерах мы определяли диапазон
во времени, предполагая, что вспышки длительностью
повторяются с интервалом т. Такие световые сигналы могут быть получены путем наложения различных частот:
Эти частоты занимают полосу
. Мы определяем также в (16.33) диапазон скоростей, с которыми хотим работать. Будем конструировать систему, способную измерять скорости от
до
с погрешностью
. Это значит, что необходимо применить
резонаторов, настроенных на
различных допплеровых частот v, причем каждый резонатор способен принимать полосу частот
, соответствующую
где v — средняя исходная частота. Измерение возможно при условии, что исходная полоса
в (16.34) меньше, чем
введенная равенством (16.35). Вопрос об эксперименте, требующем
одновременных наблюдений, обсуждался в главе 14, и было показано, что нужно выбрать для каждого резонатора энергетический предел
равный
Если в резонаторе наблюдается энергия
, то резонатор считается невозбужденным, тогда как
означает, что резонатор возбужден. В случае, когда для эксперимента принята высокая надежность
, имеем (см. главу 14):
Этим условиям можно удовлетворить, используя только один квант М, если
Энергия
будет соответствовать одному кванту на каждой частоте v, если взять
и мы имеем
различных частот v, покрывающих полосу
(см. (16.34)), для того, чтобы определить момент измерения времени. Рассеянная энергия равна
а увеличение энтропии
Полученная информация равна
и обобщенное второе начало удовлетворяется:
Численный множитель
может быть мал, но всегда больше, чем 2. Мы предположили высокую надежность и высокую точность
и поэтому
много больше, чем
Так как мы применяем n квантов, то получаем отдачу в n раз больше, чем в обычном случае, и соотношение неопределенности выражается формулой (16.32).
Возьмем, к примеру,
где значение
вычисляется по формуле (16.37). На основании (16.38) эти значения дают:
Если эксперимент производится при комнатной температуре, то это условие дает частоты вблизи видимого диапазона. Теория информации и квантовые условия не вступают в противоречие; напротив, они дополняют друг друга.
В приложениях к теории поля мы будем пользоваться равенством (16.30), представляющим нижний предел (16.32).